Вычисление множителей уменьшения интенсивности

ВЫЧИСЛЕНИЕ МНОЖИТЕЛЕЙ УМЕНЬШЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ 63 [c.63]

Вычисление множителей уменьшения интенсивности. [c.63]

Для круглого зрачка импульсный отклик, а именно интеграл в (4.15.6), можно вычислить, используя полиномы Цернике [см., например, выражение (4.13.34)]. В частности, при простой дефокусировке этот интеграл можно выразить через функции Ломмеля (см. задачу 23). Для квадратного зрачка при дефокусировке и наличии сферической аберрации К можно выразить через функцию 1 и, V), вычисленную Перси (см. обсуждение в разд. 5.5). При малых аберрациях наблюдается уменьшение интенсивности в центральном пятне, в то время как внешние кольца становятся более яркими. При этом размер центрального пятна существенно не изменяется. Основываясь на этом наблюдении, Стрел в 1902 г. предложил для измерения аберраций использовать отношение максимального значения интенсивности в центральной зоне изображения точечного источника реальной системы к соответствующей величине в оптической системе без аберраций, имеющей ту же апертуру и фокусное расстояние. Это отношение V, называемое отношением интенсивности Стрела, фактически определяет долю света, приходящуюся на центральное пятно. Отношение Стрела нетрудно вычинить с помощью выражения (4.15.6), если положить х = у = х = у = 0, вычесть из величины ее среднее значение по апертуре и использовать для фазового множителя ехр[— /А (Жо - < разл ение 1 — — < о , что допусти- [c.323]

Крамере и Иттман [540] вывели общие формулы для интенсивностей отдельных линий полосы. Однако конкретное вычисление этих интенсивностей было бы чрезвычайно трудоемким (см. также Казимир [4] )). Интенсивности, указанные на фиг. 150 высотой линий, были получены Деннисоном на основе предположения о приближенной справедливости значений интенсивности для симметричного волчка. При этом множитель Больцмана был положен равным единице. Поэтому в предельном случае р=1 все линии имеют одинаковую интенсивность. Разумеется, для того чтобы получить более точные результаты, было бы необходимо рассмотреть более высокие значения У, а также учесть влияние множителя Больцмана. Это было сделано Нильсеном [660] для У=0 / =6 и при р = 0,05, 0,10, 0,15 и 0,20. Общие результаты, приведенные на фиг. 150, оказываются неизменными по мере уменьшения р линии ветви Р(ДУ=0) смещаются по направлению к центру полосы, причем при р = 0 их интенсивность становится равной нулю. Следовательно, для малых значений р полоса типа А при средней дисперсии будет иметь совершенно тот же вид, что и параллельная полоса симметричного волчка. Она должна состоять из интенсивного неразрешенного центрального максимума, сопровождаемого с каждой стороны серией почти равноотстоящих линий. [c.501]

В большинстве расчетов картины излучения в дальней зоне полупроводникового лазера использовались выражения, аналогичные выражению (2.7.27), за тем исключением, что в инх не учитывался множитель os 0. Наличие этого множителя, называемого угловым фактором Гюйгенса, приводит к значительному уменьшению вычисляемого значения интенсивности излучения, распространяющегося под большими углами. Киркби и Томпсон 55] использовали множитель ( os0) на том основании, что он не противоречит каким-либо экспериментальным результатам . Хокэм [56] путем довольно сложных вычислений показал, что множитель g(0) в выражении для у х, г) следует брать в виде [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...