ТЕ- и ТМ-моды в асимметричном волноводе

ТЕ- И ТМ-МОДЫ В АСИММЕТРИЧНОМ ВОЛНОВОДЕ [c.450]

В 6 асимметричный трехслойный плоский волновод рассматривается с точки зрения модели зигзагообразных волн. Дисперсионное уравнение для распространяющихся волн выводится в этой модели из рассмотрения отражения волны иа границе раздела диэлектриков. Это уравнение легко решается на ЭВМ как для симметричного, так и для асимметричного случаев. Приведенные примеры распределения электрического поля в симметричной структуре на основе GaAs—AUGai-. As дополнены данными для асимметричного волновода. По мере того как волновод становится все более асимметричным, коэффициент оптического ограничения уменьшается, и при малом скачке показателя преломления на одной из границ будет существовать такое значение толщины активного слоя, соответствующее этому скачку, при KOTopoivf будут выполняться условия отсечки и для основной моды. [c.34]

Выражения, описывающие электрическое поле в асимметричном волноводе, имеют такой же вид, как и полученные ранее для случая симметричного волновода. Однако максимум электрического поля, который всегда должен лежать анутри волновода, т. е. в диэлектрике 2 иа рнс. 2.6.2, а, не располагается в центре этого слоя при П[ йз. Поэтому положение максимума поля является дополнительным параметром, который должен быть определен при рассмотрении асимметричного волновода. Постоянные затухания Vi н уг также становятся различными. Ниже мы рассмотрим только основную моду (т = 0). Анализ мод высшего порядка можно найти у Тьена (44]. [c.84]

Рис. 2,6.9. Зависимость коэффициента оптического ограничения от толщины активного слоя асимметричного волновода в п Р GaAs—Al.tGai As ОГС при h, = 0,90 мкм (1,38 эВ). Скачок показателя преломления на п р-вереходе обозначен через Дя для Р-слоя к = 0.3. Кривые обрываются при значениях d, удовлетворяющих условию отсечки для основной моды.

На рис. 8.2.6 приведены результаты исследования [14] зависимости Р е от эффективной толщины волновода и расходимости излучения в направлении, перпендикулярном плоскости р — п-перехода 0х для группы асимметричных ДГС-РО-лазеров, очень схожих с лазерами из табл. 7.5.1. Эти лазеры были отобраны по однородности излучения и отсутствию внутренних замкнутых мод. Эти моды возникают вследствие отражений от лиленых боковых граней. Они не дают излучения в ближнем [c.325]

Важное отличие асимметричного трехслойиого волновода от симметричного состоит в том, что для первого существует условие отсечкн для основной моды, а для второго нет. Это условие зависит как от скачков показателя преломления на границах активного слоя, так и от толщины этого слоя. При приближенич [c.80]

Описано несколько различных подходов к решению волнового уравнения. Наиболее удобная форма дисперсионного уравнения для определения постоянной распространения в симметричных и асимметричных трехслойиых плоских диэлектрических волноводах была получена на основе модели зигзагообразных воли. Коэффициент оптического ограничения, представляющий собой долю энергии моды, заключенную внутри активного слоя. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...