Линейный тепловой поток в стержне

ЛИНЕЙНЫЙ ТЕПЛОВОЙ ПОТОК В СТЕРЖНЕ 1. Введение [c.134]

В настоящей главе мы рассмотрим различные задачи о линейном тепловом потоке в твердом теле, ограниченном двумя параллельными плоскостями (обычно X = 0 и X = I). Эту область мы будем называть для краткости пластина О < х < I . Полученные нами результаты применимы также к стержню длиной I с теми же условиями на концах при отсутствии теплообмена с его поверхности. [c.97]

В настоящей главе мы рассмотрим задачи теплопроводности для стержней с малым поперечным сечением. Стержень предполагается настолько тонким, что температуру во всех точках его поперечного сечения можно считать одинаковой ). Эта задача сводится, таким образом, к задаче линейного теплового потока, в которой температура определяется временем и расстоянием X, измеряемым вдоль стержня. Если теплообмен на поверхности стержня отсутствует, то рассматриваемые здесь задачи становятся идентичными задачам, рассмотренным в гл. III. Существенно новая особенность задач данной главы заключается в следующем мы предполагаем, что каждый элемент поверхности стержня отдает в результате теплообмена тепло в окружающую среду. Во многих старых и в некоторых новых методах определения теплопроводности используются экспериментальные устройства такого типа. [c.134]

Стержень — тело с прямолинейной осью, размеры которого по оси настолько значительны, что концевые поверхности не влияют на распространение тепла. Температура в любой точке произвольного поперечного сечения постоянна. Тепловой поток в стержне линейный и распространяется вдоль оси. [c.108]

Напомним, что задачи с радиальным тепловым потоком в шаре сводятся подстановкой u = vr к задачам с линейным потоком в стержне, а последние исследованы достаточно полно поэтому повторять здесь необходимые расчеты нецелесообразно. Однако если требуется получить решения для шара, а соответствующие решения для стержня отсутствуют, то лучше применить преобразование Лапласа непосредственно к задаче для шара. Ниже приводятся несколько примеров. [c.341]

Стержень - это тело с прямо- или криволинейной осью температура в пределах поперечного сечения стержня равномерна (см. рис. 1.3, е). Поток теплоты в этом случае линейный вдоль оси стержня. Ошибка от замены реального изделия с трехмерным тепловым потоком схемой стержня тем меньше, чем меньше поперечные размеры стержня, чем дольше длительность процесса и больше коэффициент температуропроводности металла и чем меньше коэффициент поверхностной теплоотдачи. [c.16]

Ниже приведен ряд формул, аналогичных формулам (3.12) и (3.13), с помощью которых можно вычислить предельные нагрузки различных элементов конструкций (пластин, оболочек, стержней) при одностороннем (несимметричном) или двустороннем (симметричном) нагреве для двух режимов плотность теплового потока — постоянная величина и температура среды — линейная функция времени. Входящие в формулы коэффициенты определяются экспериментально при установлении обобщенных характеристик. Они зависят от вида материала, напряженно-деформированного состояния, геометрии элемента конструкции и граничных условий. Соответствующие решения задач теплопроводности заимствованы из работы [81]. [c.36]

Скорость уноса вещества с поверхности рассматриваемого стержня определяется величиной интенсивности теплового потока, скоростью напора набегающего потока газа, термомеханическими характеристиками материала поверхности. Абляция вызовет также изменения в температурном поле стержня и уменьшение толщины внешнего слоя. Для отражения указанного явления предположим, что абляция начинается через время to. после начала воздействия теплового потока и достаточного нагрева поверхности. Скорость уноса вещества с этого момента будем считать постоянной, определяемой из эксперимента. Изменение толщины внешнего слоя (t) в этом случае будем предполагать линейным. [c.188]

Во втором варианте метода (рис. 4-2) проникающий через среднее сечение образца поток Qo (" ) измеряется по показаниям тепломера. Рабочий слой тепломера Т по условию имеет пренебрежимо малую теплоемкость (в сравнении с теплоемкостью стержня) и обладает достаточно малым тепловым сопротивлением t), поэтому между потоком Qt (г) и перепадом температуры 0 (т ) в слое должна соблюдаться линейная зависимость [c.96]

Если положить /( ) = 1 о> О решение такой задачи можно использовать для точного исследования теплового потока в стержне. Такой поток рассматривался в 20в предположении, что поперечное сечение стержня настолько мало, что температуры по сечению могут быть приняты равными температуре в центре. Boo6 ie же говоря, когда происходит теплообмен на поверхности, то из середины стержня наружу должен направляться тепловой поток, и потому предположение о линейности теплового потока служит лишь прибли/кением к тому, что происходит в действительности. Такое приближение допустимо, когда мы имеем дело с хорошими проводниками и теплообмен невелик ). Из этих соображений методы, которые основаны на использовании стержня для определения коэфициентов теплопро-водног.ти, употребляются только для хороших проводников. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...