Образование прозрачной керамики

Образование прозрачной керамики [c.80]

Для образования прозрачной керамики необходимы соответствующий температурный и газовый режимы обжига. Прозрачную керамику обжигают в вакууме или среде водорода. Вакуум обеспечивает удаление газов из пор еще на ранних стадиях спекания, в результате чего газ не препятствует зарастанию пор. Водород, имея малый размер атома, диффундирует через кристаллическую решетку большинства оксидов и полностью удаляется, не препятствуя зарастанию пор. Обжиг в воздушной среде и среде инертных газов не приводит к образованию беспористой керамики, так как N2 и инертные газы, имея большие размеры атомов, не проникают через решетку, остаются в порах и препятствуют их зарастанию. Температура обжига прозрачной керамики из оксидов обычно превышает температуру обжига соответствующей непрозрачной оксидной керамики в воздушной среде. Скорость подъема температуры при обжиге прозрачной керамики в вакууме не должна быть высокой во избежание образования плотного слоя на поверхности изделия, препятствующего миграции газов из внутренних слоев керамики. [c.82]

Если в керамике две фазы (или больше)г имеющие неодинаковые коэффициенты, то светопропускание снижается, так как свет рассеивается на границах раздела фаз. Поэтому при производстве прозрачной керамики следует стремиться к использованию высокочистого сырья, применение которого не приведет к образованию новых фаз. Добавка, вводимая в прозрачную керамику, должна полностью растворяться в решетке основной фазы и не должна образовывать нового химического соединения. [c.83]

При уменьшении объема отдельной поры давление газа, находящегося в ней, возрастает и уравновешивает силы поверхностного натяжения, которые стягивают поры. В этом случае поверхность пор перестает быть источником вакансий и зарастание пор прекращается. Для предотвращения замедления зарастания пор и получения беспористой керамики необходимо уменьшить скорость диффузионных процессов между кристаллами и увеличить скорость диффузии внутри кристалла. При получении прозрачной окисной керамики это делается путем введения добавок, образующих твердый раствор. Эффективность образования твердого раствора повышается, если ионный радиус катиона вводимой добавки близок к 4)азмеру ионного радиуса катиона основного [c.81]

Сильное поглощение в атмосфере эффективно экранирует землю от ультрафиолетового излучения. Но в космическом пространстве ультрафиолетовая часть солнечного спектра может вызвать в различной степени повреждения материалов. Металлы существенно не подвержены этому влиянию,, но пластики и некоторые виды керамики чувствительны к повреждениям такого рода. В случае пластиков может происходить выделение газообразных продуктов (водорода или углеводородов), разрушение межатомных связей или образование свободных радикалов. Стекла склонны терять прозрачность и могут обесцвечиваться. Существует мало сообщений о возможностях использования прозрачных материалов, однако известно, что их хрупкость также может увеличиваться. [c.314]

Прозрачная керамика впервые была получена из оксида алюминия. В СССР она получила название поликор , а в США — лукалокс . Поликор имеет практически беспористую структуру (рис. 33), ее относительная плотность 0,995—0,998, плотность 3,98—3,99 г/см . Как было изложено в 9, на светопропускание керамики оказывает влияние ряд факторов, и в первую очередь чистота исходного материала. Наличие примесей может привести к образованию попутных кристаллических И стекловидных фаз с отличными от основной фазы [c.115]

Вид функции Ф (а) будет определяться конкретной системой фокусирования. Так, для радиально поляризованного излучателя из пьезоэлектрической керамики Ф (а) = 1. Для всех других типов фокусируюш их систем Ф (а) не есть постоянная величина. На рис. 7 показан ход лучей через выпуклую собирающую звуковую линзу, показатель преломления которой больше единицы, для простоты рассуждений входная ее поверхность принята плоской. Справа пунктиром показан образованный этой линзой сходящийся к фокусу сферический фронт. Энергия, заключенная в любом кольце шириной Ау, попадет внутрь полого конуса толщиной Аа. Отношение интенсивностей будет, таким образом, пропорционально отношению отрезков Ау и 2—2, а отношение давлений — корню квадратному из этой величины. Не входя в детали расчета, приведенного в работе [И], из рисунка можно заключить, что при углах, близких к нулю, размеры отрезков А]/ и 2—2 почти совпадают. По мере увеличения угла а отрезок Ау остается неизменным, тогда как отрезок 2—2 уменьшается, и отношение интенсивности в сходящейся волне 1а к интенсивности в падающей плоской волне растет. Расчет дает для функции распределения, в предположении, что прозрачность линзы для всех углов равна единице, следующее выражение [12] [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...