Компонента антистоксова измерение

В течение последних десятилетий в оптике и спектроскопии существовали отчетливые возможности создания новых методов термометрии, основанных на активном зондировании твердых тел световым пучком для измерения температурно-зависимых параметров, например, ширины запрещенной зоны кристалла, действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления, времени затухания флуоресценции, отношения интенсивностей стоксовой и антистоксовой компонент рассеянного излучения. [c.195]

Одним из преимуществ этого метода является возможность обнаружения присутствия различных газов с помощью лазера, работающего на фиксированной частоте излучения. Пр И ЭТОМ источник и приемник излучения территориально могут быть совмещены, что делает такую систему весьма удобной. С помощью известных принципов локации методом дистанционной КР-спектроскопии можно сравнительно легко определять области локализации, направления и скорость распространения атмосферных загрязнений. Спектральное положение линий v и Va КР обеспечивает избирательность метода и независимость измерений от состояния атмосферы. Абсолютная концентрация каждого из загрязняющих веществ определяется путем сравнения интенсивностей линий КР загрязняющих веществ с эталонными линиями азота или кислорода. Для этого необходимо прежде всего знать эффективное сечение КР-рассеяния молекул на характерных колебаниях и его зависимость от ряда причин частоты возбуждающего света, агрегатного состояния, температуры и т.д. Пространственная разрешающая способность, определяемая длительностью лазерного импульса, в настоящее время доведена до 5... 10 м. Измеряя отношение интенсивностей стоксовой и антистоксовой компонент, можно определить также температуру как загрязняющего облака, так и вообще зондируемого района. [c.220]

Проведено измерение температуры микрочастиц двуокиси титана (TIO2) и нитрата кальция a(N0s)2 диаметром 20-ь100 мкм, нагреваемых излучением С02-лазера мощностью 25 Вт, по отношению стоксовой и антистоксовой компонент рассеянного излучения с длиной волны 488 нм (Аг" "-лазер) [7.9]. Заряженные частицы удерживали в электрическом поле, создаваемом двумя плоскими электродами. Излучение аргонового лазера фокусировали в пятно диаметром 200 мкм с помощью линзы с фокусным расстоянием 50 см. Рассеянное излучение с помощью объектива с числовой апертурой NA =1,5 фокусировали на входную щель двойного монохроматора. Для получения высокого отношения сигнал/шум необходимо поднимать мощность излучения, которое рассеивается с изменением частоты. Однако при этом возможен нагрев исследуемого объекта. В работе показано, что температура частиц определяется не только мощностью излучения СОг-лазера, но и мощностью аргонового лазера. Например, для частиц нитрата кальция отношение стоксовой и антистоксовой компонент изменяется от 134 при мощности аргонового лазера Р = О, 25 Вт до 107 при F = 1 Вт. Вследствие этого температуру микрочастиц определяли путем экстраполяции отношения 7g / /as к нулевой мощности аргонового лазера. [c.183]

Свет гигантского импульса рубинового лазера с мош,ностью после выхода из квантового генератора 100 Мет и длительностью 1 10 сек проходит через две разделительные стеклянные пластинки и фокусируется линзой Li (/ = 3 см) внутрь рассеиваюш его вещества. Если пренебречь возможными искажениями в фокусе внутри образца (см. ниже), то интенсивность в фокусе должна быть >-- 10 Мвт/см , На установке рис. 101 рассеянный свет наблюдается в прямом и обратном направлениях. Путь рассеянного света показан стрелками. На интерферограммах спектра вынужденного рассеяния света в кристаллах кварца и сапфира, а также в плавленом кварце и стекле наблюдались только стоксовы компоненты Мандельштама — Бриллюэна. Антистоксовы компоненты в этих опытах не наблюдались. Интенсивность стоксовой линии была сравнима с интенсивностью линии возбуждающего света. Результаты измерения приведены в табл. 46. [c.413]

Однако следует заметить, что отнощение интенсивностей линий с одинаковым квантовым числом / в стоксовой и антистоксовой компонентах спектра не зависит от температуры газа. Для устранения интерференции излучения лазера с принятым сигналом упругого рассеяния требуется высокое спектральное разрешение (10 ). Такого разрешения можно достичь, применяя многопроходный интерферометр [337] или йодный газовый фильтр [338]. Однако следует подчеркнуть, что коэффициент пропускания таких фильтров очень низкий, что приводит к уменьшению сигнала и ухудшению точности измерений. Авторы работы [336] предположили, что прямое измерение сигнала для случая центра линии позволило бы вычесть связанную с упругим рассеянием составляющую из двух обратных сигналов комбинационного рассеяния и тем самым устранить необходимость использования фильтра. Это в свою очередь привело бы к увеличению сигнала и повышению точности измерений. Проведенный анализ [339] показал, что применение интерфе-рометрической техники может значительно улучшить чувствительность и увеличить дальность этого метода, если в измерении одновременно использовать все вращательные линии спектра комбинационного рассеяния [340]. [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...