Второй звук в диэлектрике

Результаты исследований ряда авторов по распространению тепловых волн при низкой температуре в монокристаллических диэлектриках (кварце, сапфире, щелочно-галоидных кристаллах), полупроводниках (германии, кремнии, сурьме), металлах (галии, олове, алюминии, свинце) освещены в обзоре [21]. Обнаруженные при этих исследованиях эффекты подобны распространению второго звука в жидком гелии [75]. Определены оптимальные температуры и порядок частот наблюдения этого явления в указанных материалах Установлено, что скорость распространения тепла — величина порядка скорости звука в металлах и совпадает со скоростью звука в полимерах и диэлектриках [21]. [c.120]

Второй звук в диэлектрике 363 Вырождение фононного спектра 354 Высокочастотные колебания 282 Вытеснение магнитного поля плазмой 308 [c.526]

Выше 0,6° к теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как это описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при той же температуре, и, очевидно, происходит вследствие поя1 ления возбуждений, отличных от фононного. Ниже 0,6° К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, е неодинаковой средней длиной пробега фонона, являющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца он наблюдался также па твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова в том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая па вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [c.848]

Принцип действия конденсаторного микрофона достаточно прост. Его входная часть (рис. 3 12) представляет собой плоский конденсатор, состоящий из двух обкладок. Из них внешняя 1, обращенная к источнику звуку сторона, выполнена в виде тонкой круглой металлизированной изнутри диафрагмы диаметром О, скрепленной по окружности с кольцом из диэлектрика 2. Второй обкладкой конденсатора служит массивное металлическое основание 3. Эту обкладку называют базой. Обкладки 1 и 3 располагаются на малом друг от друга расстоянии й, образуя таким обра- [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...