Темня Условия граничные

Фиг. 11.14, Картины полос и граничные условия при стесненной усадке модели из полиуретанового каучука, скрепленной с кольцом по наружному контуру. а — картина полос при темном (слева) и светлом (справа) поле полярископа б — схема, поясняющая граничные условия.

Статистич. характеристики М. с. п. находят, исследуя решения кинетич. ур-ний с темн или иными начальными и граничными условиями. Так, плотность вероятности переходов процесса Орнштейна — Уленбека, удовлетворяющая ур-нию (1) с начальным условием W x,0 y) = б(з — у) равна [c.47]

Поскольку для формирования солитонов требуется отрицательное значение дисперсии групповых скоростей, солитоны не могут существовать в волоконных световодах на длинах волн, меньших длины волны нулевой дисперсии ( 1,3 мкм). Тем не менее существование другого типа солитона, известного как темный солитон, было предсказано в [45] как решение уравнения (5.2.2) при условии Р2 > 0. Данный факт привлек значительное внимание [46- 50]. Решение имеет вид отдельного провала на однородном фоне. Если наложить граничное условие, что w( ,t) стремится к конечной величине для больших значений т , то для нахождения солитонных решений первого и высших порядков можно пользоваться методом ОЗР [46]. Фундаментальный солитон (N = I) имеет вид [c.120]

Оставаясь в рамках разумных приближений, дифракцию на клиновидном кристалле можно описать с помощью теории прохождения через плоскопараллельный кристалл. Детально это сделал Като [247]. Для получения волны, выходящей в вакуум, вводятся граничные условия для выходной поверхности, не параллельной входной. Из элементарных соображений следует, что поскольку кристалл имеет два значения для электронно-оптического показателя преломления, соответствующие коэффициентам потенциала и падающая, и дифракционная волны будут преломляться призмой кристалла и дадут две волны, выходящие при мало отличающихся направлениях. Тогда каждое пятно в дифракционной картине будет расщепляться на пару двух близких пятен. У выходной грани кристалла два волновых поля будут интерферировать, давая синусоидальное изменение интенсивности с толщиной, которое наблюдается затем либо в прошедшем, либо в дифрагировавшем пучках. Таким образом, электронно-микроскопические изображения в светлом или темном поле покажут картину синусоидальных полос, пересекающих изображение клина (фиг. 9.6). [c.201]

Уравнение (2,06) показьшает зависимость диаметра центрального диска диска Эри) от диаметра апертуры и длины волны света. Размер этого диска по существу и определяет предельное разрешение телескопа. Рассмотрим изображение двух звезд с малым угловым расстоянием 0 (рис. 2.6). Поскольку они являются некогерентными по отношению друг к другу источниками, изображение состоит из двух картин интенсивности Эри. Поэтому возможность разрешения двух звезд зависит от размера дисков Эри и расстояния, на котором они перекрываются. Общепринятое граничное условие, критерий Рэлея, представляет собой расстояние, показанное на рис. 2.4,6 и 2.5, в. Согласно этому критерию, две картины разрешаются, если центр диска Эри одной из них налагается на темное кольцо другой. Это обеспечивает провал на 20% в суммарной кривой интенсивности между пиками (которые предполагаются нами одинаковыми по интенсивности). Величина этого провала, хотя и выбрана весьма произвольной, тем не менее является во многих случаях удобным критерием разрешения. [c.33]

Величина нормальной составляющей скорости принимается положительной. если она нанравлена от стенки вглубь потока, и отрицательной, если жидкость отсасывается через стенку. Граничные условия для температуры остаются темн же, что и в случае не-нроницае.мой поверхностн. [c.20]

Трансформация атомной структуры при этом показана на рис. 7.12, а—в. Рис. 7.12, а соответствует моменту времени, когда одна часть кристаллита начинает смещаться относительно другой рис. 7.12, б — следующей стадии деформации, на которой проявляется взаимодействие возмущений, обусловленных периодическими граничными условиями по оси ОУ (см. рис. 7.11, а). Видно, что в результате взаимодействия ударной волны с системой включений кристаллит делится на развернутые друг относительно друга фрагменты. Кроме того, внутри фрагментов некоторые зоны разориенти-рованы. Характерно, что области интенсивных поворотов могут релаксировать в отдельный фрагмент (см. рис. 7.12, б, в, более темная область), т. е. образовывать фрагменты (формировать новый структурный уровень), предшествующие стадии интенсивных поворотов элементов. [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...