Магнетосопротивление полуклассическая теория

Хотя искаженная сфера, выпячивающаяся наружу до контакта с шестиугольными гранями зоны, остается довольно простой структурой, тем не менее при рассмотрении поверхности Ферми благородных металлов в схеме повторяющихся зон мы получаем множество разнообразных чрезвычайно сложных орбит. Некоторые простейшие из них показаны на фиг. 15.7. Открытые орбиты ответственны за весьма эффектное поведение магнетосопротивления благородных металлов (фиг. 15.8) для некоторых направлений оно не стремится к насыщению, что очень хорошо объясняется полуклассической теорией (см. стр. 237-242). [c.292]

ВОЛНОВЫЕ ПАКЕТЫ БЛОХОВСКИХ ЭЛЕКТРОНОВ ПОЛУКЛАССИЧЕСКАЯ МЕХАНИКА ОБЩИЕ ЧЕРТЫ ПОЛУКЛАССИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ПОСТОЯННЫЕ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОЛЯ ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ДЫРОК ПОСТОЯННЫЕ ОДНОРОДНЫЕ МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ ЭФФЕКТ ХОЛЛА И МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЕ [c.216]

Таким образом, полуклассическая модель дает объяснение еще одного противоречия теории свободных электронов. Она предлагает два возможных механизма ), благодаря которым с увеличением магнитного поля может происходить неограниченный рост магнетосопротивления. [c.242]

Возможно, причину расхождения следует искать в том, что осцилляции для образца, результаты для которого представлены на рис. 7.16, в, кроме доминирующих низкочастотных осцилляций на сигаре содержат и компоненту со значительно большей частотой (на рисунке она не показана). Эти осцилляции имеют частоту, соответствующую орбите на линзе (сечение которой в 25 раз больше сечения сигары ). Таким образом, образец, по-видимому, столь хорош, что фазовая когерентность отчасти сохраняется и при движении по более длинному пути вдоль периметра линзы, и условия оказываются промежуточными между полностью квантовомеханическим режимом, когда сохраняется фазовая когерентность при движении по всем орбитам, и полуклассическим случаем, лежащим в основе расчета в [142], когда предполагалась фазовая когерентность лишь при движении по самой малой орбите (по сигаре ). Именно полностью квантовомеханический режим рассматривался ранее в связи со структурой уровней энергии при МП. Пиппард в [342] показал, что процессы переноса можно рассматривать как осуществляемые квазичастицами нового типа, квазиимпульс которых, пропорциональный параметру со, связан с энергией е соотношением, являющимся обобщением (7.27) для двумерного случая. Согласно этой теории, осцилляции магнетосопротивления в идеальном квантовом режиме должны быть значительно больше, чем [c.433]

Вызывает, однако, беспокойство то обстоятельство, что некоторые последние результаты Старка (частное сообщение), по-види-мому, противоречат такой интерпретации. В этой работе изучались еще более совершенные образцы, чем тот, результаты для которого представлены на рис. 7.16, в, но осцилляции оказались менее, а не более интенсивными. Более того, было обнаружено, что амплитуда осцилляций зависит от плотности тока у, протекающего по образцу, изменяясь пропорционально р и спадая до ничтожного уровня при экстраполяции у = 0. Поскольку плотность тока у не варьировалась при проведении предыдущих экспериментов, то картина еще далека от завершенности. По-видимому, существующая теория вообще не в состоянии объяснить осцилляции магнетосопротивления наиболее совершенных образцов, т.е. в том случае, когда (как предполагалось ранее) речь идет о приближении к идеальному квантовому режиму. И все же, как и в случае эффекта дГвА, теория, игнорирующая или обходящая трудности, связанные с несоизмеримостью, по-видимому, дает полуколичественное описание осцилляций магнетосопротивления в полуклассическом случае, характерном для не слишком совершенных образцов. [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...