Ангармонические члены и сохранение квазиимпульса

При последующем обсуждении мы не пользуемся никакими конкретными характеристиками ангармонических членов, за исключением тех их свойств, которые выражаются законами сохранения энергии и квазиимпульса ). Если фононные числа заполнения были равны до перехода и стали равны п з после него, то из закона сохранения энергии вытекает требование [c.126]

Случай 2. (Г -С 0 д). При любой температуре Т в достаточном числе присутствуют лишь фононы, энергии которых сравнимы с к Т или меньше этой величины. В частности, при Г -С д фононы будут иметь частоты 8 (к) <С со д и волновые векторы к к о. Помня об этом, рассмотрим какое-либо столкновение фононов, обусловленное ангармоническими членами третьего или четвертого порядка. Поскольку в нем участвует лишь небольшое число фононов, их суммарная энергия и суммарный квазиимпульс должны быть малыми но сравнению с Йсо д и Так как энергия в столкновении сохраняется, суммарная энергия фононов после столкновения по-прежнему должна быть малой по сравнению с Йсо д. Это возможно лишь в том случае, если волновой вектор каждого фонона, а следовательно, и их суммарный волновой вектор малы по сравнению с к Однако начальный и конечный суммарные волновые векторы могут быть малы по сравнению с вектором к д (который сравним по величине с векторами обратной решетки) только в том случае, если аддитивный вектор К обратной решетки, входящий в закон сохранения квазиимпульса, равен нулю. Итак, при очень низких температурах с достаточной вероятностью могут происходить только те столкновения, при которых суммарный квазиимпульс сохраняется строго, а не с точностью до аддитивного произвольного вектора обратной решетки. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...