Дифракция на круглом зрачке

Дифракция на круглом зрачке [c.171]

Малость д, обусловливает большие угловые размеры дифракционного поля. Поэтому, интенсивность /1 дифракционного поля, формируемого единичным объектом, оказывается весьма малой. Действительно 1 АФ1/АГ , где АФ1 — элементарный световой поток, попадающий от источника 3 в область данного единичного рассеивающего центра, т.е. АФ1 а АО телесный угол, в пределах которого в результате дифракции потом перераспределяется этот поток АФь т.е. А17 Поэтому /1 Попадающий в зрачок глаза световой пучок покрывает участок диффузора в виде круглой площадки диаметром VI = В, где В — диаметр зрачка глаза В = 4 мм). В пределах этой площадки умещается достаточно большое число отверстий N = В/(Г) = 10 . За счёт наслоения множества одинаковых картин от N близко расположенных отверстий происходит А -кратное усиление эффекта. Поскольку при этом смещение произвольно выбранного отверстия из области площадки, имеющей диаметр В = В, относительно центра этой площадки не превосходит малую величину В/2, а размеры самой дифракционной картины достаточно велики, имеет место практически полное перекрывание элемен- [c.110]

Исходя из дифракции на круглом отверстии с центральным экранированием зрачка, представим амплитуду колебания согласно формуле Кирхгофа, когда пучок лучей падает параллельно оптической оси системы, в следующем виде [c.148]

После ознакомления с основными формулами общих законов дифракции й образования изображения протяженных объектов целесообразно (применить главные результаты к простому случаю совершенного оптического прибора. Ранее пошученные выражения, которые кажутся довольно сложными, приводят к простым результатам, если их применить к конкретному случаю. Мы изучим не только классическое распределение энергии в пятне изображения точки, но и определим контраст изображения любого типичного объекта, а также действие прибора при когерентном освещении, что (приведет нас к исследованию фазового контраста. Прежде всего мы рассмотрим очень простой пример стигматического прибора с круглым зрачком и равномерным пропусканием случай переменного пропускания (аподизация) будет изучен позднее. [c.85]

Если учитывать изменение яркости звезды от центра к краю, то круг 5 нельзя будет рассматривать как однородный и в этом случае фурье-образ S не будет больше картиной дифракции на круглом отверстии с равномерным пропусканием (кругом Эйри). Теперь это будет фурье-образ аподи-зированного зрачка диаметром S, т. е. зрачка, пропускание которого уменьшается от центра к краю. Можно легко рассчитать картины дифракции при разных законах изменения пропускания. Сравнивая измеренную кривую, приведенную на рис. 127, с кривыми, полученными в результате расчетов, [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...