Рассеяния амплитуда большой сферы

Для безмассового тела наибольшая- сила диполя получается в направлении наименьшей из главных компонентов тензора присоединенных масс для закрепленного тела — в направлении наибольшей компоненты. Отношение сил диполя при падении звука вдоль главной оси на безмассовое и на такое же по форме закрепленное тело равно pQ/ ii. Для удлиненного в направлении падения волны тела ( игла ) безмассовое тело даст большее рассеяние, а для сплющенного в направлении падения тела ( тарелка ) большее рассеяние даст закрепленное тело. Для сферического тела = (Va) pi2 следовательно, амплитуда дипольного рассеяния, создаваемого безмассовой сферой (газовый пузырек в жидкости), по амплитуде вдвое больше, чем для закрепленной сферы, а мощность рассеяния больше в 4 раза. [c.361]

Выполненные по формуле (1.73) расчеты показывают, что поправочный коэффициент, обратная величина которого определяет отношение коэффициентов рассеяния при различных расстояниях между рассеивателями, сложным образом зависит от размеров сфер, их показателей преломления, расстояния между сферами и принимает значения больше или меньше единицы. Интерпретация рассеянных полей в ближней зоне (при малом / ) приводит, как видно из (1.73), к осциллирующей зависимости коэффициента рассеяния от расстояния между рассеивателями. Амплитуда осцилляций коэффициента рассеяния для двух малых частиц существенно зависит от расстояний между ними. При плотном расположении сфер поправочный коэффициент может отличаться от единицы в несколько раз. При расстоянии между сферами более двух их диаметров отличие не превышает десятков процентов. [c.38]

Интервалы между временем прихода различных волновых пакетов, а также их амплитуды зависят, от размера сферы и свойств материала. Это обстоятельство легло в основу предложений, изложенных в книге [42], о процедуре определения параметров отражающего тела по параметрам отраженного импульса. Однако практическая реализащя этих предложений является невыполнимой по следующим причинам. Для того чтобы определить параметры тела по деталям отраженного импульса, необходимо прежде всего быть уверенным в том, что тело является гладкой сферой, не содержащей выступов и неоднородностей (например, в виде ребер и сварных швов). В противном случае отражения от этих деталей существенно превысят упомянутые выше особенности в отраженном поле. Например, в работе [92] отмечалось, что при эксперименте даже поворот вокруг оси из-за неоднородностей сферической оболочки приводил к существенным изменениям в картине отражения. Как отмечалось в п. 5.4, наличие хотя бы небольших механических потерь в материале оболочки полностью исключает появление периферических волн. Для измерения амплитуд последовательности отраженньк импульсов необходимо иметь большой запас измеряемого сигнала над уровнем фона, что весьма трудно реализовать, и, наконец, при распространении импульсов в неоднородной среде их форма сильно меняется из-за интерференции лучей, диссипации и рассеяния на неоднородностях. При этом длительность импульсов может увеличиваться в десятки и сотни раз [74]. В этих условиях выявление информативньк деталей в отраженном поле практически невозможно. [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...