Уравнение Бернулли Сен-Венана

Между давлением в начале камеры смешения и величинами X, и существует связь, выражаемая уравнением Бернулли —Сен-Венана [c.7]

Здесь индекс нуль, относящийся к какой-то, произвольно выбранной на линии тока (траектории) или вихревой линии точке в дальнейшем применен для параметров покоящегося газа. Если на данной линии тока (траектории) или вихревой линии нет точки, где Е = 0, то всегда можно себе мысленно представить некоторое непрерывное адиабатическое движение идеального газа (далее будет показано, что оно будет и изэнтропическим), переводящее его из данного положения в котел (ресивер) бесконечно большого объема, в котором газ становится неподвижным, или, как принято говорить, адиабатически и изэнтропически заторможенным. Параметры газа в этом его состоянии называют адиабатически и изэнтропически заторможенными или параметрами торможения и соответственно обозначают р , Ро, Гд. Уравнения Бернулли (28) и (29) примут при этом один из следующих видов (первое равенство носит имена Сен-Венана и Вантцеля) [c.95]

Уравнения (141) и (142) нелинейны, так как плотность р представляет, согласно уравнению Бернулли, функцию скорости V. Напомним вывод этого и, кстати, еще необходимого для дальнейпгех о соответствующего соотношения для давления р. Используя формулу Сен-Венана и Вантцеля (равенство (30) ГЛ. III), будем иметь, определяя константу по условиям на бесконечности, [c.324]

Уравнение (52.11) или (52.12) называют уравнением Бернулли — Сен-Венана. Важно отметить, что уравнение (52.11) относится не только к случаю из-эитропического течения газа, но остается справедливым и для неидеального газа, т. е. тогда, когда при адиабатическом течении происходит необратимый переход механической энергии в тепловую. Уравнение (52.11) может быть также приведено к виду [c.461]

Уравнение изменения количества движения (10) содержит давления 1азов и их скорости в начальном и конечном сечеииях. Это уравнение можно преобразовать к виду, содержащему только величины приведенных скоростей в соответствующих сечениях. Действительно, принимая во внимание уравнение Бернулли—Сен-Венана [c.12]

Зарождение науки о сопротивлении материалов относится к XVII в. и связано с работами Галилея. Значительный вклад в развитие науки о сопротивлении материалов и теории упругости сделан выдающимися учеными Гуком, Бернулли, Сен-Вена-ном, Коши, Ламэ и др., которые сформулировали основные гипотезы и дали некоторые расчетные уравнения. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...