Теплоемкость при постоянном давлении значение для воздуха

Из табл. 5 берем значения средней весовой теплоемкости при постоянном давлении для воздуха в интервалах температур от 0°С до 200° С и от 0°С до 700° С [c.53]

Для ориентировки в значениях теплоемкости и в характере зависимости ее от температуры в приложении приводятся значения удельной теплоемкости при постоянном давлении (Ср) в табл. П-4 — для некоторых чистых металлов в табл. П-5 —для некоторых элементов и неорганических соединений в табл. П-6 — для некоторых марок стали в табл. П-7 — для воздуха и некоторых газов в табл. П-8 — для некоторых жидкостей. [c.12]

Значения средних объемных теплоемкостей при постоянном давлении от О до Г С для отдельных газов, входящих в продукты сгорания, а также для воздуха приведены в табл. 20. [c.56]

Воздух нагрет до температуры Т = 4000 К при давлении р = 10 Па. Определите его энтальпию г с учетом диссоциации и сравните полученное значение со значениями для случаев постоянных теплоемкостей (/г = Ср/с = 1,4) и переменных их значений, зависящих только от температуры (недиссоциированная среда). [c.17]

Величину Y — соотношение теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме— довольно трудно определить для многоатомных молекул, таких, например, как молекула воды (HjO), и это соотношение следует найти эмпирическим путем. Для водяного пара в интервале температур, близких к 0°С, оно составляет около 1,05. Зависимость температуры от парциального давления приводит к тому, что, когда смесь воздуха с водяным паром охлаждается при подъеме в атмосферу, количество водяного пара в смеси должно уменьшиться, чтобы сохранилось соответствующее парциальное давление. Но, поскольку при этом значения температур и давлений лежат за пределами тройной точки, водяной пар вымерзает и превращается в ледяные кристаллы. Вот отчего тропопаузный минимум температуры часто называют ледяной ловушкой . Температура воздуха над тропопаузой снова [c.302]

Средняя объемная теплоемкость при постоянном давлении для температур до 4-50° С для Саратовского природного газа Ср = 0,38-4,19-10 дж1кг, при теплоемкости воздуха, равной 0,31-4,19-10 дж1кг. Теплопроводность, имеющая большое значение при сварочных работах, получена по следующей формуле [c.6]

При численной оценке нужно проявлять известную осторожность. Дело в том, что в отраженной волне температуры обычно столь высоки, что теплоемкость газа вследствие диссоциации, ионизации и т. д. не постоянна. Строго говоря, параметры отраженной волны следовало бы рассчитывать, пользуясь реальными термодинамическими функциями газа. Однако для грубой оценки можно воспользоваться формулами (4.6), выбрав для показателя адиабаты некоторое эффективное значение. В разреженном газе в области диссоциации или ионизации можно принять, для оценки, например, у = 1,20. Это дает р /р1 13, д4/р1 л 6, Т, /Т1 2,17. В тяжелых одноатомных газах можно получить в отраженной ударной волне десятки тысяч градусов. В воздухе при начальном давлении Ро = 10 мм рт. ст. и скорости падающей волны О Ъ км/сек, когда 5800° К, д1/ро Ю, в отраженной волне 8600° К, д4/р1 л 7 (эти данные получены с учетом реальных термодинамических свойств). Реальный процесс в ударной трубе протекает гораздо сложнее, чем это рисуется идеализированной схемой, изложенной выше. Ударная волна становится стационарной не сраэу после разрыва диафрагмы, а лишь-спустя некоторое время. Играют роль трение о стенки, взаимодействие-с пограничным слоем, особенно в отраженной ударной волне, неравномерность нагрева по сечению трубы, потери энергии через стенки и на излучение (при очень высоких температурах), перемешивание газов, у контактного разрыва и многие другие эффекты (см. об этом [2, 4, 5, 19] там же имеются ссылки на многие оригинальные работы). [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...