Энергия кинетическая мелкомасштабного радиального движени

Эволюционности разрыва условие 317, 320 Экран пузырьковый 102—107 Энергия кинетическая мелкомасштабного радиального движения 120, 127, 133 [c.355]

Здесь kiw — кинетическая энергия мелкомасштабного радиально-го движения, приходящаяся на единицу массы жидкости перед скачком, Pf — среднее давление среды перед скачком, ре — давление жидкости за скачком, причем [c.120]

Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4. [c.30]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

При принятом предположении об отсутствии хаотического движения дисперсных частиц кинетическая энергия пульсацион-ного движения несущей фазы может быть представлена в виде суммы двух составляющих кинетической энергии kir мелкомасштабного радиального движения (из-за iVia.) и кинетической энергии ki мелкомасштабного движения вокруг частпц из-за их относительного поступательного движения в несущей н пдкости (из-за Wii) [c.83]

Переходя к кинетической энергии мелкомасштабного движения + 101 заметим, что поле радиальных скоростей около дисперсной частицы не зависит от вязкости несущей жидкости (см. (3.3.28)). Поэтому логично, пренебрегая влиянием сжимаемости несущей фазы, сохранить связь (3.4.15) между кинетической энергией радиального мелкомасшЦбного движения и радиальной скоростью на поверхности дш персной частицы Wi . Кроме того, примем условия (3.4.60) для коэффициентов ячеечной схемы. В результате имеем [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...