Формализм большого канонического ансамбля

Формализм большого канонического ансамбля — 213 Функциональные методы — 213 Фазовый переход в системе твердых сфер — 214 Флуктуации — 214 [c.240]

Интегрирование теперь производится по бесконечному объему. Для вычисления левой части можно непосредственно использовать результат (4.6.11). Он был получен в формализме большого канонического ансамбля ясно, однако, что примененный здесь прием выделения подсистемы Q совершенно эквивалентен использованию большого канонического ансамбля. Следовательно, мы можем ввести изотермическую сжимаемость Хт- Тогда окончательный результат запишется в виде [c.261]

Заметим теперь, что вероятностные коэффициенты (4.5.5) Представляют собой диагональные элементы матрицы плотности в таком представлении, в котором и гамильтониан, и оператор полного числа частиц диагональны. Следует четко представлять, что теперь N считается оператором, собственные значения которого равны всем неотрицательным целым числам. При решении в большом каноническом ансамбле особенно удобен формализм вторичного квантования. Матрицу плотности легко привести к виду, пригодному для любого произвольного представления [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...