Мартенситная пластина, модель

Макронеоднородность слитка по химическому составу 194 Мартенсит 811 упругий 327 Мартенситная пластина, модель 330 Мартенситные превращения 311—341 изменение формы 313—318, 337—340 см. также Деформация решетки кристаллография 312, 319 образование зародышей 333 экспериментальные данные 323— 329. [c.478]

Результаты измерения скорости роста показывают, что габи-тусная поверхность раздела мартенситной пластины должна быть скользящей полукогерентной границей. Простейшей моделью такой границы является единичный ряд параллельных дислокаций с общим вектором Бюргерса. Если этот вектор не лежит в плоскости раздела, то (за исключением особого случая чисто винтовых дислокаций) дислокации скользят в соответствующих плоскостях решеток двух фаз, которые на границе переходят друг в друга. Вектор Бюргерса, определенный в одной решетке, становится соответствующим вектором Бюргерса в другой решетке. Вся система дислокаций является подвижной, так как каждая из дислокаций может двигаться в любой решетке, и движение дислокаций при- [c.329]

Подобная модель мартенситной пластины впервые была пред-лон ена Франком [30] для частного случая мартенсита в стали с габитусом 225 . Франк предположил, что дислокации являются чисто винтовыми предложенная Франком модель требует небольшого несовпадения решеток вдоль некоторого направления в габи-тусной плоскости, которая, таким образом, несколько отличается от инвариантной плоскости. Схема дислокационной границы раздела чисто винтовыми дислокациями приведена на фиг. 23а на фиг. 236 показана граница, макроскопическая инвариантность габитусной плоскости которой достигнута путем двойникования мартенситной пластины. Предполагается, что направление двойникования также лежит в плоскости границы. Формальные кристаллографические теории не разрабатывались применительно к какой-либо конкретной модели поверхности раздела, однако они находятся в соответствии с поверхностью раздела того типа, который показан на фиг. 23а и 236, хотя векторы Вюргерса дислокаций или направления двойникования могут быть наклонены к габитусной плоскости. [c.330]

Кристаллографические теории приводят к хорошему совпаде-= нию с экспериментом для мартенсита в сталях, имеющего иррациональные габитусные плоскости, близкие к 3, 10, 15), при допущении, что эквивалентная деформация при инвариантной решетке является чистым сдвигом по плоскости 112 в направлении (111) мартенсита. Келли и Наттинг [74] методом электронной микроскопии тонких фольг провели прямое исследование тонкой структуры такого мартенсита и показали, что мартенситные пластины представляют собой пакеты тонких двойников с указанными плоскостью и направлением двойникования. Аналогичные результаты были получены для мартенсита с габитусом 225 , так что более правильной является модель, показанная на фиг. 236, а не на фиг. 23а. Толщина отдельных двойников может составлять всего лишь около 20 атомных диаметров, так что рентгеновским методом выявить их невозможно. Было установлено, что и в других случаях (например, в сплавах Си — А1) продукты мартенситного превращения также состоят из очень тонких пакетов двойников, и представляется весьма вероятным, что подобную структуру имеют продукты многих мартенситных превращений ). В то же время Келли и Наттинг [74] обнаружили, что мартенсит малоуглеродистых сталей представляет собой монокристальные иглы. [c.332]

Подходящей моделью мартенситной пластины является сплюснутый эллипсоид с осями а, а ж с, такими, что я>с, так что изменение формы представляет собой сдвиг по габитусной плоскости, [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...