Расходимость пучка излучения геометрическая дифракционная

Вопрос о величине и природе расходимости излучения таких пучков был рассмотрен в 1.3 там же указывалось, что одна из двух компонент расходимости, геометрическая, может быть сведена на нет путем применения линзы с фокусным расстоянием, равным р. После линзы пучки имеют уже плоскую опорную поверхность, и остается лишь та компонента расходимости, которую мы называли дифракционной. [c.87]

Далее, как в задаче о неустойчивых резонаторах со светорассеянием, следует учесть, что мы имеем дело, по существу, с углами наклона фронтов парциальных волн, каждая из которых ввиду ограниченности сечения имеет конечную расходимость дифракционного происхождения. Поэтому можно считать, что формирование пучка с дифракционной расходимостью основной моды — завершается тогда, когда геометрическая расходимость уменьшается до значения X/ (2а) (у разложения суммарного поля в ряд Фурье остается фактически единственный член). Это происходит через число обходов Wq, определяемое соотношением 2а/= = XI(2а), или Af" = 4a l( f2) К данному моменту внутри резонатора остается доля первичного затравочного излучения, равная = [c.173]

Геометрическую расходимость пучков можно уменьшить до определенного предельного значения с помощью линзы, зеркала или коллиматора на их основе. Чем меньше радиус кривизны выпуклого зеркала (7 на рис. 5.8, б), тем ближе расходимость качественного пучка с 0геом = = 18 мрад к дифракционному пределу. Для экспериментальной оценки расходимости выходное излучение фокусировалось зеркалом 19 с радиусом кривизны R — 2,5 м (см. рис. 5.8, б), установленным на расстоянии 175 см от АЭ, и снималось распределение интенсивности в плоскости фокусировки качественного пучка (см. рис. 5.9, б), по которому вычислялся диаметр его пятна (без учета дифракционных крыльев). Далее измерялось расстояние от плоскости фокусиров- [c.141]

Г - реобразование луча в оптической системе удобно описывать с помощью специальных матриц. Достоинство матричного метода в том, что его можно использовать не только в геометрической оптике параксиальных лучей, но и при описании распространения гауссовых пучков с дифракционной расходимостью (лазерное излучение). [c.337]

Общая расходимость пучка иа выходе резонатора является суммой дифракционной и геометрической расходимостей 0=(0д+0 ) /, причем геометрическая расходимость, определяемая радиусом кривизны выходного зеркало у=(11гг, может быть легко скомпенсирована внешней линзой с фокусом Дифракционная расходимость мод высокого порядка, в десятки раз превышающая расходимость пучка равного радиуса с плоским фронтом, таким образом скомпенсирована быть не может, что является основным недостатком излучения, генерируемого в устойчивых резонаторах. Кроме того, суперпозиция мод виутри резонатора приводит к воз- [c.139]

Некоторые другие виды излучателей. О когерентном и некогерентном сложении. Сначала коснемся расходимости излучения эрмитовых и лагер-ровых пучков с произвольными индексами ( 1.2), ограничившись тем наиболее важным случаем, когда их параметры р и w действительны. Среди этих пучков тот единственный, который обладает настоящим сферическим волновым фронтом — гауссов, — нами уже рассмотрен. Выражения для распределений комплексной амплитуды остальных пучков, помимо множителя exp[(ik/2p) (рс] + > i)], содержат еще и другие влияющие на общую фазу множители, приводящие либо к скачкам фазы на я, либо к медленному ее изменению. Мы и тут будем говорить о геометрической компоненте расходимости ( г = ЬЦ р ) и дифракционной, которая имеет место при р = оо, хотя такое разделение здесь носит более условный характер, чем при подлинной сферической эквифазной поверхности. [c.54]

Пример резонатора телескопического типа хорошо демонстрирует повышенные селективные свойства неустойчивых резонаторов, формируюш,их световые пучки с высокой степенью пространственной когерентности. Как известно, с точки зрения угловой селекции выгоднее работать в условиях относительно больших дифракционных потерь, так как дифракция обеспечивает срыв генерации в первую очередь мод высоких порядков. Поскольку для неустойчивого резонатора дифракционные (геометрические) потери всегда велики, то при его использовании фактически не требуется принимать какие-либо меры по дополнительной селекции поперечных мод. Лазер с неустойчивым резонатором генерирует обычно только основную поперечную моду (моду ТЕМоо) при этом часто достигается дифракционный предел расходимости. Заметим, что с точки зрения направленности излучения желательно иметь более высокие значения коэффициента расширения М (более высокие значения Л/дкв)- [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...