Ширина линии столкновительная

По аналогии с естественной шириной линии величину столкновительного уширения можно выразить через время жизни возбужденного состояния Тст, обусловленное релаксационными процессами, т. е. [c.19]

Ширина лэмбовского провала порядка ширины линии, обусловленной столкновительным уширением, выражение для которого дано в разд. 6.З.З.1. Предполагая, что в газовой смеси СОг N2 Не парциальные давления равны 1,5 мм рт. ст., 1,5 мм рт. ст. и 12 мм рт. ст., получаем Aw 64,3 МГц. Доплеровское уширение составляет Avq 60 МГц. [c.545]

При выводе (6.43) предполагается отсутствие каких-либо изменений скорости при столкновениях. Учет изменения скорости при столкновениях приводит к сужению линии и возрастанию ее интенсивности в центре, причем при определенных условиях ширина линии может оказаться меньше доплеровской. Впервые эффект столкновительного сужения доплеровского контура линии был предсказан Дике [66] и наблюдался в эксперименте для линейного поглощения в парах Н2О [68] и в С-ветви комбинационного рассеяния в водороде [80]. В работе [52] выполнены оценки влияния эффекта Дике на молекулярное поглощение в атмосфере при распространении излучения СОг-лазера по наклонным трассам. Если для излучения А.= 10,6 мкм пренебречь сужением из-за столкновений, то на трассах длиной около 10 км при зенитном угле 85° появляется 20 7о-ная ошибка в прогнозировании ослабления излучения в атмосфере. [c.192]

Уширение линии называется однородным, если линии каждой молекулы (или атома) уширяются одинаковым образом. Следовательно, в случае однородного уширения все молекулы (или атомы) имеют одну и ту же форму и ширину линии, и поэтому независимо от частоты одинаково взаимодействуют с излучением. Такие, например, механизмы уширения, как естественный и столкновительный, дают однородное уширение. При однородном уширении насыщение коэффициента усиления происходит также однородно, и лазерная генерация осуществляется на частоте той моды резонатора, которая первой испытывает насыщение. Эту ситуацию иллюстрирует рис. 5.10. Верхняя кривая — потенциально возможная кривая коэффициента усиления в отсутствие генерации, а нижняя — фактическая кривая коэффициента усиления с учетом насыщения и генерации на частоте v . [c.182]

Понятия естественной ширины линии, столкновительного и доплеровского уширения относятся, как уже указывалось, к изл) ению изолироваииых атомов. Это приближение хорошо выполняется только для газообразного состояния вещества. Именно для газов спектры имеют линейчатый характер (рис. 13.8). [c.218]

Этот лоренцвв контур представлен на рис. 1.26. Затухание сильно зависит от концентрации излучающих атомов. При относительно небольшом затухании столкновительное уширение примерно в 10 раз превышает естественную ширину линии, которая также показана на этом рисунке в несколько искаженном масштабе. Соответственно т з., >> Тстолк [c.66]

Относительная слабость взаимодействия в процессе газокинетических столкновений частиц (составляющих газ) практически не влияя на расположение их энергетических уровней, приводит только к уширению соответствующих спектральных линий. Столк-новительное уширение при низких давлениях мало и не превышает доплеровскую ширину. Рост столкновительной ширины с увеличением давления позволяет управлять шириной линии усиления активной среды лазера, что составляет во многом уникальное свойство газовых лазеров. [c.39]

Расчеты показывают, что при давлении порядка 10 мм рт. ст. столкновительное уширение в несколько раз препып1ает естественную ширину линии. Проводя измерения ширины линии при различных давлениях (рис. 13.5) и экстраполируя результаты к нулевому давлению, можно определить естественную ширину, а из наклона — сечение столкновений. [c.217]

В приведенной выше теории существует одно интересное противоречие, которое проявляется в том, что в резонансных условиях между сечением рассеяния ag и сечением флюоресценции различие практически исчезает. Термин флюоресценция обычно используется для обозначения процессов излучения, продолжительность которых лежит в диапазоне наносекунд (или более) при низких давлениях и падает из-за столкновительного тушения при давлениях выше нескольких сотен паскаль. В то же время термин комбинационное рассеяние служит для обозначения двухфотонного процесса, протекающего практически мгновенно и поэтому не подверженного тушению (т. е, его интенсивность в расчете на одну молекулу не зависит от состава или давления газа, по крайней мере до давления в несколько сотен килопаскаль). В действительности выражение (3.170) описывает рассеяние при расстройке частоты, которая велика по сравнению с полной шириной линии, однако, как можно видеть, описывает и флюоресценцию на частоте, близкой к частоте разрешенного перехода. При высоких давлениях влияние однородного и неоднородного механизмов уширения, а также тушения усложняет рассмотрение вопроса. Зависимость сечений от давления и природа их изменчи вости в настоящее время нашли лишь частичное объяснение в теории и эксперименте [84, 99]. [c.129]

Как видно, доплеровское уширение растет с ростом температуры газа и с увеличением частоты (уменьшением длины волны) спектральной линии. Для видимого диапазона и температур Т 300 К, 10 с Таким образом, при рассматриваемых условиях доплеровская ширина примерно на два порядка превышает естественную и столкновительную. Именно вследствие донлеровского уширения эффективная длительность волнового цуга, а следовательно, и время когерентности (см. главу 5) составляют всего - 10 с. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...