Импульс поправочный коэффициент

Определить величину импульса обратной струп, особенно для смешанных струй, крайне сложно. Поэтому целесообразно ири шть /об = О, а вносимую при этом погрешность, если она окажется существенной, учесть введением поправочного коэффициента. С учетом сказанного запишем [c.139]

Для этого получают произвольный эхо-сигнал и считывают сокращенное проекционное расстояние. Затем с помощью смещения нулевой точки передвигают эхо-сигнал направо до тех пор, пока поднимающийся фронт импульса передачи не достигнет нулевой точки шкалы. Разность в а -единицах, получаемая по смещению эхо-сигнала, есть поправочный коэффициент k, равный примерно 2 мм (рис. 113). [c.205]

Пример 1. Вычислить максимальный поправочный коэффициент для безындукционного конденсатора, на который воздействует пульсация в виде последовательности треугольных импульсов а) равнобедренных, б) прямоугольных. Скважность импульсов равна 1, а 15 б конденсатора на частоте пульсации равен 0,01. [c.198]

Полученные результаты свидетельствуют о том, что значение максимального поправочного коэффициента при прочих равных условиях существенно определяется величиной относительного нарастания напряжения, изменяясь от 1,21 при уф=0,5 до 96 при = l или Y =0. Следовательно, при воздействии равнобедренных импульсов можно считать с точностью не ниже 20 7о, что мощность потерь определяется только действующим значением пульсации по (3-44), Но когда -уФ приближается к предельным значениям (I или 0), возможная ощибка при расчете потерь по (3-44) возрастает во много раз. [c.199]

Настройка усиления делается в зависимости от используемого типа искателя с помощью эхо-импульса от задней стенки (от участка в виде четверти круга) эталонных образцов Ма 1 или М 2. Пик эхо-импульса должен попа- дать на окружность радиуса R на шкале. Затем усиление доводят до некоторого заданного значения в зависимости от желательной границы регистрации. Сюда входит и поправочный коэффициент, который учитывает различный характер отражения от узкого участка дуги окружности в эталонном образце и от бесконечно большой плоской стенки, который был положен в основу построения АРД-диаграммы. [c.532]

Различные потери звукового давления вследствие различного качества поверхности у эталонного образца и контролируемого изделия учитываются введением так называемого коэфициента передачи. Для этого при помощи двух одинаковых искателей в качестве излучателя и приемника, находящихся на расстоянии длины одного зигзага друг от друга, получают показание от прозвучивания этого расстояния. Заданную кривую для любых расстояний между проекциями наносят в виде штриховой линии на приставную шкалу. Сначала настраивают показание на эту линию по эталонному образцу, изменяя усиление. Если и для контролируемого образца показание еще остается а этой линии с учетом только поправки на изменение толщины листа и иное расстояние между проекциями, то вводить поправочный коэффициент пере-дате не нужно. В ином случае основное усиление нужно повысить на величину поправки, которая даст усиление, приводящее эхо-импульс от прозвучивания на заданную кривую. [c.532]

Этот коэффициент правильнее было бы назвать поправочным коэффициентом насыщения, поскольку его можно использовать для учета снижения темпа роста интенсивности флюоресценции с увеличением интенсивности лазерного излучения. Зависимость поправочного коэффициента насыщения от параметра насыщения приведена на рис. 4.4 для трех значений отношения т /т2l. Уменьшение 3(т /т21,5 ) с ростом 5/ (или интенсивности лазерного излучения) можно понять, если принять во внимание ограничение (или насыщение) населенности возбужденного состояния из-за вынужденного излучения. Из рис. 4.4 следует, что, чем больше длительность лазерного импульса (в единицах времени жизни возбужденного состояния), тем меньше значение поправочного коэффициента насыщения. [c.150]

Поправочный коэффициент для флюоресценции y R) можно оценить по известной форме лазерного импульса. В работе [287] рассчитаны значения поправочного коэффициента для различных прямоугольных лазерных импульсов и для импульсов, встречающихся в реальных условиях, которые задавались выражением [c.284]

Если Т велико (х1 т), то величина 7(2) приближается к единице при глубине проникновения в среду объекта приблизительно на одну характеристическую длину лазерного импульса. Тем не менее то, что поправочный коэффициент 7(2) может оказаться значительно меньше единицы даже для больших значений Т, соответствующих пределу рассеяния, показывает, что в действительности простая форма лидарного уравнения рассеяния (7.15) дает завышенную величину ожидаемого сигнала в тех случаях, когда принимаемый обратный сигнал является результатом реального лазерного импульса, рассеянного близко от резкой границы исследуемой флюоресцирующей среды Результаты, представленные на рис. 7.3, а, относятся к случаю, когда 0,2. При хп — XI наблюдается подобный режим работы (рис. 7.3,6), за исключением того, что при 2 = 0 параметр 7(2 ) имеет конечное значение. Для понимания этого необходимо ввести в рассмотрение пространственную разрешающую способность системы. В пределе рассеяния (т. е. при т 0) про- [c.285]

В большинстве случаев величина этого поправочного коэффициента стремится к единице, если исследуемая среда является оптически тонкой, длительность лазерного импульса больше или равна времени жизни возбужденных лазером молекул и излучение проникает в исследуемую среду на глубину, большую, чем несколько длин лазерного импульса. При атмосферных исследованиях эти условия часто выполняются, даже если требуется хорошее пространственное разрешение. [c.290]

Рис. 9.35. Зависимость поправочного коэффициента насыщения 3 (т , от угла расходимости луча лазера 0 для данной энергии лазерного излучения, которая иллюстрирует возникновение эффектов насыщения в течение малого времени возбуждения. Кривые а, б и в получены при разной форме лазерного импульса [379, 380].

ОДНОГО из результатов этой работы даны зависимости поправочного коэффициента (отношения) от угла расходимости 01, для двух значений длительности импульса хь, равных 25 и 10 не. Кроме того, показано, что 5(т , 0 ) практически не зависит от формы лазерного импульса. Измеренные в этой работе в обыч- [c.420]

Расчеты на основе модели, предложенной в работе [4], для различных каналов проводились уже с упрощенными выражениями для коэффициентов турбулентного обмена. Они будут рассмотрены при изложении результатов исследования теплоотдачи в конкретных видах каналов. Отметим лишь, что несмотря на то, что в модели учитывается потеря молем как тепла, так и импульса, практически в большинстве расчетов соответствующие поправочные функции принимаются равными единице. [c.93]

Применяемые для испытаний эксплуатационные (стационарные) приборы должны быть поверены и определены все их поправочные и тарировочные коэффициенты. При этом все неправильно размещенные точки измерений или отборники импульсов по котлу должны быть перенесены в места, обеспечивающие получение представительных импульсов приемными устройствами. [c.149]

При <2=1, если 7 = 0,5, = 1,215, если же уф= 1, то Т1макс= 3/(я б/). Отсюда видно, что с ростом крутизны спада импульса максимальный поправочный коэффициент увеличивается во много раз. [c.386]

Пример 2. Вычислить поправочный коэффициент для конденсатора, минимум Igo которого наблюдается на частоте 100 кГц. На конденсаторе действует последовательность треугольных прямоугольных импульсов частотой 50 кГц со скважностью, равной 1. На частоте 50 кГц Igo конденсатора равен 0,01. В примере 16 было показано, что максимальный поправочный коэффициент т]макс при Igojj =0,01 равен 96. Поскольку известна частота, при которой tg o конденсатора минимальный, частотную зависимость tgo конденсатора можно аппроксимировать зависимостью (3-54) для критической схемы замещения. Тогда по (3-61) получаем [c.201]

За критерий размера дефекта можно принять максимальную амплитуду эхо-импульса от дефекта или длину его регистрации. Описание амплитуд делается предпочтительно по методу АРД-диаграмм (см. раздел 19.2). Фактический дефект, как правило, будет больше, а иногда даже намного больше, чем эквивалентный отражатель, определенный по методу АРД-диаграм-мы. Эмпирически определены также поправочные коэффициенты для расчета истинной величины дефекта для дефектов отдельных типов [813, 1052]. Эти коэффициенты, разумеется, имеют значительный диапазон разброса и для их применения заранее должны иметься некоторые сведения о типе дефекта и о его. ориентировочном размере. [c.413]

В работе [287] показано, что в оптически тонкой среде флюоресцирующего объекта при больших глубинах проникновения поправочный коэффициент для времени жизни 7(г) приближается к единице. Этот результат иллюстрирует рис. 7.3, где представлено изменение поправочного коэффициента для времени жизни в зависимости от нормированной эффективной глубины проникновения г (Я — Яо)/Ь. Здесь Ь, равное схЦ2, является эффективной длиной лазерного импульса. Отношение эффективной длительности лазерного импульса к времени жизни процесса флюоресценции (Т гЦх ) является важным параметром при определении величины 7(г ). Следует отметить [287], что очень похожие результаты получаются, если рассматривать более простой прямоугольный лазерный импульс длительностью т/., соответственно опустив звездочку. Для небольших значений Т (т. е. для случая XI < т) очевидно, что у г)< 1 даже для значительных глубин проникновения. [c.285]

Рис. 7.3. Зависимость поправочного коэффициента для оптически тонкого слоя Y(z ) от нормированной глубины проникновения г во флюоресцируюш,ук> мишень для нескольких значений Т (Н — расстояние до переднего фронта лазерного импульса, Ро — расстояние до границы мишени, Ь — пространственная длина лазерного импульса (ст1/2). Отношение пространственной длины лазерного импульса к длине ослабления кт1 везде равно 0,005) [287].

Таким образом, можно сказать, что при использовании лазерной флюоресценции для дистанционного зондирования окружающей среды лидарное уравнение для флюоресцирующей среды (7.44) оказывается более сложным, чем лидарное уравнение для рассеяния, из-за введения поправочного коэффициента для времени жизни iR) Поэтому необходимо с больщим вниманием подходить к интерпретации принимаемого излучения, особенно когда время жизни флюоресценции значительно превышает длительность лазерного импульса и флюоресцирующая среда имеет резкую границу. [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...