Цвейг

Выход из этого затруднения был найден в 1964 г. Гелл-Ман-ном и независимо Цвейгом, выдвинувшими гипотезу, согласно которой все сильно взаимодействующие частицы и резонансы могут быть построены из трех фундаментальных частиц (полей) с дробными значениями квантовых чисел. Эти частицы Гелл-Манн назвал кварками , а Цвейг — тузами . [c.692]

Кварковая гипотеза выдвинута в 1963 г. М. Гелл-Манном и Дж. Цвейгом. [c.345]

Рис. 7.45. а) Кварковая диаграмма распада Ф - 2К, разрешенного правилом Цвейга. 6) Кварковая диаграмма распада Ф - Зя. двукратна запрещенного правилом Цвейга. [c.367]

Происхождение правила Цвейга таково. Кварки имеют ничтожно малые размеры. Поэтому для аннигиляции кварк и антикварк должны подойти друг к другу на очень малое расстояние, где, однако, взаимодействие между ними очень мало (см. допущение б) кварковой модели, п. 2). Поэтому аннигиляция затруднена. [c.367]

Другим примером действия запрета по правилу Цвейга является распад Ti -мезона, также имеющего структуру ss. Масса т немного меньше удвоенной массы каона. Поэтому распад г на 2К запрещен энергетически. Действие правила Цвейга проявляется в том, что полная ширина распада очень мала (меньше 4 МэВ). В целом действие правила Цвейга проявляется в том, что резонансы в оснобном [c.367]

Метод полуколичественной регистрации оптической энергии посредством фоточувствительных материалов в настоящее время, пожалуй, наиболее широко распространен. Поскольку в любой библиотеке или хорошо оборудованной фотолаборатории можно найти всю необходимую информацию [97], мы дадим лишь беглый обзор характеристик фотографических материалов в основном для того, чтобы ввести общепринятую терминологию. (Ценный обзор истории развития критериев для оценки фотографических материалов, а также других типов фотоприемников был недавно опубликован Цвейгом [98].) [c.125]

В 1965 г. Гелл-Манн и Цвейг высказали предположение о существовании трех фундаментных частиц, из которых могут быть образованы все частицы, входящие е мезонные и барионные мультиплеты. Эти частицы были названы ими кварками . Интересно, что кваркам следует приписать дробные квантовые числа, в частности электрический заряд кратный /з заряда электрона и барионный заряд, равный 7з- В таком случае барионы состоят из трех кварков (два кварка и антикварк), а мезоны — из двух (кварк и антикварк). Основанием для такого предположения служило то, [c.263]

В том же 1964 г. Гелл-Манн и независимо от него Дж. Цвейг разработали уже упоминавшуюся нами кварковую модель адронов, которая позволяет, в частности, естественным и наглядным образом объяснить свойства странных частиц, представленные в табл. 5.1. [c.101]

Формулировка гипотезы кварков (Гелл-Манн и Цвейг). [c.311]

Полученный нами результат = Зп д (т. е. нуклон — это три кварка) несмотря на его согласованность с общей конструкцией, предложенной Гелл-Манном и Цвейгом, все же является утешительным, так как при 0 = О в системе нет глюонов, т. е. нет даже символических следов квантов поля взаимодействия кварков. Поэтому начинает представляться несколько шаткой сама рассматриваемая модель, так как становится непонятным, кто держит эту коробочку с кварками, имеющую размеры в 1 Гт, которую в прямом переводе с английского мы называем мешком. [c.244]

Такое допущение было сделано в 1964 (Г. Цвейг и независимо от него М. Гелл-Ман, США). Исходя из 81/ (3)-симметрии, они предположили наличие трёх фундам. ч-ц со спином /2 и-, 8-кварков (совр. обозначения), лз к-рых построены адроны. Наблюдаемая размерность унитарных мультиплетов (8 и 10) была воспроизведена прп допущении, что мезоны составлены из кварка ( ) и антикварка ( ),— символически М=(дд), а барионы из трёх кварков,— символически В= [c.898]

В последние годы было развито несколько удачных схем унитарной симметрии, которые в большей или меньшей степени удовлетворяют перечисленным требованиям. Это составная модель Саката — Окуня, октетное представление SU (3)-симметрии (восьмеричный путь, октетная симметрия, SV (3)-симметрия) Гелл-Манна — Неймана, модель кварков , или тузов Гелл-Манна и Цвейга (минимальный вариант SU (3)-симметрии) и, наконец, более широкая (чем SU (3) симметрия) схема 5 7 (6)-симметрии Пайса, Радикати и Гюрсея. Кроме того, в 1959 г. была развита еще одна (стоящая несколько особняком) [c.674]

Кварки. Объединеше частиц с различными странностями, входящее в различные изотопические мультинлеты (в восьмерки барионов и мезонов, десятку барионов), свидетельствует о наличии внутренней связи между ними. Это нашло отражение в выдвинутой в 1964 г. Гелл-Маном и Дж. Цвейгом гипотезе все адроны состоят из более мелких частиц, получивших название кварки . Исходя из соображения симметрии можно было найти характеристики кварков (рис. 66 табл. 8). [c.191]

Кроме того, из кварковой модели для распадных свойств выводится следующая специфическая для адронов закономерность, получившая название правила Цвейга при прочих равных условиях наиболее вероятны такие распады, при которых рождается минимальное число пар кварк — антикварк. Каждое дополнительное рождение такой пары уменьшает вероятность распада примерно на два порядка. Например, Ф-мезон, как правило (в 82% случаев), распадается на два каона, хотя это очень невыгодно энергетически. Но распад на 2К является преимущественным по правилу Цвейга. Ф-мезон имеет кварковую структуру ss (см. п. 3) и поэтому распадается на два каона с рождением одной кварк-антикварковой пары (см. [c.367]

ЦВЕЙГА ПРАВИЛО [также правило Окубо—Цвейга— Иизуки (ОЦИ), или правило кварковых линий] в кварковой модели адронов—приближённое полуфеноменологиче-ское правило, к-рое предлагает систематизацию относит, величин амплитуд распадов или реакций взаимодействия адронов, построенных из кварков разл. ароматов, в зависимости от топологич. свойств (свойств связности) кварковых диаграмм, изображающих рассматриваемые процессы. Наиб, степень подавления соответствует таким процессам и отвечающим им кварковым диаграммам, в к-рых линии кварков и антикварков, выходящих из одного и того же адрона, соединяются друг с другом и представляют собой блок, не связанный с остальной частью кварковой диаграммы (рис., а). В этом случае пара кварк—антикварк из одного и того же адрона исчезает (аннигилирует) в рассматриваемой реакции. Альтернативой этому процессу служит переход того же кварка и антикварка в другие адроны конечного состояния (рис., б). [c.418]

Различные авторы, среди которых можйо назвать Фризе, Ингелстама, Цвейга, Филджета, пытались путем измерений получить значение Оказалось, что для [c.249]

С развитием физики частиц число обнаруженных адронов быстро росло, к началу 60-х годов их было уже известно больше, чем имеется элементов в таблице Менделеева, и стало ясно, что все они не могут быть элементарными. И тогда в 1964 г. М. Гелл-Манн и независимо Дж. Цвейг выдвинули смелую гипотезу, впоследствии блестяще подтвердившуюся, что все адропы состоят из более элементарных структурных элементов, названных кварками Оказалось возможным построить все известные в то время адроны всего из трех видов кварков, обозначаемых соответственно и, d, S — начальными буквами английских слов ир (вверх), down (вниз) и strange (странный). Барионы состоят из трех кварков , мезоны — из кварка и антикварка. Кварки — фермионы, их сини равен 1/2. Поэтому барионы тоже фермионы, а мезоны являются бозонами. [c.78]

И. М. Лифшиц и Л. Н. Розен Цвейг, О рассеянии рентгеновских лучей упруго-деформированными поликристаллами. ЖЭТФ 17, 509 (1947). [c.712]

К числу этих моделей относятся составная модель Сакаты, SU (З)-симметрия (восьмеричный путь) Гелл-Мана и Неймана, модель кварков или тузов Гелл-Мана и Цвейга и более широкие, чем SU (З)-симметрии, схемы SU(и)-симметрии, размерность п которых определяется количеством учитываемых квантовых чисел. Ниже будет дано краткое описание некоторых из этих схем, больший или меньший успех которых определяется временем их появления на свет и богатством экспериментального материала на этот момент. [c.315]

Выход из затруднения был найден в 1964 г. Гелл-Маном и независимо Цвейгом, которые предположили, что унитарным триплетом являются новые частицы со столь необычными свойствами, что их не могли обнаружить в природе. [c.322]

Согласно Гелл-Ману и Цвейгу все сильновзаимодействующие частицы и резонансы (т. е. все адроны) могут быть построены из фундаментальных частиц трёх типов ( ароматов ) с дробными значениями Лиги спином 1/2. Эти частицы Гелл-Ман назвал кварками, а Цвейг — тузами. В табл. 44 приведены значения к. В, г, 8, гиперзаряда =В+8, йзоспина Т и его проекции для трех кварков [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...