Влияние относительного расхода воздуха в эжекторном контуре сопла

Увеличение расхода воздуха в эжекторном контуре сопла приводит к повышению давления в застойной зоне эжекторного контура сопла, смещает пик давления в области присоединения ближе к срезу эжектора, несколько уменьшая высоту этого пика . Отмеченное выше влияние относительного расхода воздуха эжекторном контуре примерно одно и то же для всех приведенных на рис. 5.12 значений относительной площади среза сопла. [c.239]

Рис. 3.72 дает представление о влиянии относительного расхода воздуха в эжекторном контуре сопла на режим запуска для сопла со звуковым внутренним насадком и о некоторых особенностях переходного режима те- [c.144]

З.З.5.4. ВЛИЯНИЕ ОТНОСИТЕЛЬНОГО РАСХОДА ВОЗДУХА В ЭЖЕКТОРНОМ КОНТУРЕ СОПЛА [c.154]

Рис. 3.97. Влияние относительного расхода воздуха во втором контуре на потери тяги эжекторного сопла

Несмотря на то, что величина давления запуска эжекторных сопел зависит от большого числа различных факторов, при анализе экспериментальных данных можно выделить из этих факторов наиболее существенные. Пренебрегая их взаимным влиянием, давление запуска для рассмотренных выше схем круглых эжекторных сопел можно представить в виде суммы относительного давления запуска звукового сопла с цилиндрической обечайкой при нулевом расходе воздуха во втором (эжекторном) контуре сопла и [c.150]

Условия наличия или отсутствия гистерезиса в эжекторных соплах необходимо знать достаточно подробно, так как прямой и обратный ход изменения ТГс соплах реактивных двигателей имеет место на всех существующих самолетах соответственно при разгоне и на режиме торможения. Проведенные в работе [33] подробные исследования явления гистерезиса для переходного режима течения в эжекторных соплах включали, помимо отмеченного выше влияния расхода вторичного воздуха в эжекторном контуре сопла, оценку влияния относительной площади среза и эквивалентного угла коничности 0ЭКВ и 0ЭКВ соответственно эжекторных сопел со звуковыми и сверхзвуковыми насадками, угла сужения дозвуковой части сопла 0 р, степени шероховатости поверхности внутренней обечайки сопла и других параметров. [c.146]

Сравнение распределегая давления по нижней и боковой стенкам плоского эжекторного сопла с F =3,0 при нулевом расходе воздуха в эжекторном канале представлено на рис. 5.13 для трех различных вариантов расположения среза сопла относительно среза эжектора (или трех различных значений эквивалентного угла коничности сопла) в соответствии с таблицей 5.1. Влияние уменьшения длины сверхзвуковой части плоского эжекторного сопла (или увеличение угла коничности, например, в вертикальной плоскости) аналогично этому влиянию в круглом эжекторном сопле и сопровождается смещением пика давления к срезу эжектора (в области присоединения струи к поверхности эжектора). На боковой стенке плоского эжекторного сопла влияние 4 (или 0J.) качественно проявляется так же как и на нижней, однако, как отмечалось выше, пики давления здесь носят менее выраженный характер, чем на нижней стенке. Следует также отметить, что при иллюстрируемом на рис. 5.13 влиянии длины сверхзвуковой части слабо изменяется такая интегральная характеристика, как относительное давление в эжекторном контуре плоского сопла (при х > 50 мм), Pi/Pq onst. [c.239]

В некоторых работах вместо эквивалентного угла коничности 83 используется относительная длина сверхзвуковой части сопла 4 [6], [16], однако из трех параметров, 83 и 4 Для простейшего эжекторного сопла только два являются независимыми. Иллюстрация влияния эквивалентного угла коничности звукового сопла с цштиндрической обечайкой при постоянном значении площади среза сопла = 1,4 на величину давления в эжекторном контуре Pq2 представлена на рис. 3.85 при нулевом расходе вторичного воздуха [16]. Приведенные на рис. 3.85а данные показывают, что увеличение эквивалентного угла коничности эжекторного сопла (уменьшение длины сверхзвуковой части при F = onst) приводит к смещению конца переходного и начала автомодельного участка течения в сторону больших значений тг (аналогично рис. 3.77) и более плавному протеканию зависимости Po2=fi ) на переходном режиме течения. При этом становится также более плавным характер изменения давления р 2, отнесенного к статическому давлению в окружающей среде (рис. 3.856). Минимальная величина давления Pq2/Poo > соответствующая режиму запуска и переходу к автомодельному течению, с увеличением 83 существенно возрастает, что способствует менее резкому переходу к автомодельному режиму течения. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...