Одномерная сеть орбит

Фаликов и Стаховяк предположили, что это принципиальное затруднение можно обойти, исходя при вычислении амплитуд составляющих в эффекте дГвА из плотности состояний в фиксированном поле Н так же, как и в случае одномерной сети. Вычисление понижающего множителя аналогичного (7.31), и вессЬого множителя С для реальной двумерной сети оказывается лишь немногим более сложным, чем в одномерном случае. Дополнительно приходится учитывать лишь появление большего числа замкнутых орбит, а также то, что значение С может достигать шести. Определение С в этом случае требует несколько большего внимания, чем для одномерной сети простейший способ — положить значение С равным 6//), где В — порядок оси симметрии орбиты (значение следует принять равным 6 для полной круговой орбиты). Значения С для различных орбит, показанных на рис. 7.10, приведены в табл. 7.2 [c.416]

При Н < имеется равное число электронов (орбиты на иглах и внутренние круговые орбиты на монстре ) и дырок (на гексагональных орбитах). Все эти орбиты замкнуты, и в отсутствие МП сопротивление возрастает пропорционально Однако при включении МП точная компенсация нарушается, но орбиты остаются замкнутыми. При Н > все носители тока, т.е. те, которые движутся по гигантским орбитам, и те, которые движутся по внутреннему поясу монстра , носят электронный характер, и поэтому магнетосопротивление насыщается. Осцилляции имеют частоту, соответствующую малой орбите треугольной формы (на игле в 2п или на сигаре в Mg и Ве). Именно эти орбиты можно рассматривать как переключатели (см. рис. П14.1), несколько более сложные, чем линзы на рис. 7.13. Вероятность переключения на них осциллирует в соответствии с фазой дГвА, если имеется достаточно явно выраженная когерентность при движении электронов по малой орбите. Представляется правдоподобным, что свойства такой модели, более близкой к реальной ситуации, качественно должны быть подобны свойствам простой одномерной модели, хотя имеются различия в деталях и даже упрощенный метод расчета для двумерной гексагональной сети траекторий оказывается значительно более сложным. [c.430]

Подробности расчета (основанного на работе Фаликова, Пиппарда и Зиверта [142]) представлены в приложении 14. Здесь мы лишь обобщим основные моменты. Как и для одномерной модели, расчет тензора проводимости основан на методах эффективного смещения, и эффективное смещение для любой точки сети может быть вычислено, если известны вероятности перехода электрона на ту или иную траекторию при прохождении треугольного переключателя . Если движение по малой орбите является когерентным, то вероятности переключения осциллируют с частотой эффекта дГвА для малой орбиты (на игле или на сигаре ) и соответственно этому осциллирует и магнетосопротивление. Средний ход зависимости сопротивления от поля можно приближенно вычислить, если рассчитать вероятности переключения в отсутствие когерентности, [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...