Распространение сигнала (волнового пакета) в диспергирующей среде

Таким образом, можно выбрать такие правила обхода особенностей, которые отвечают выполнению условия причинности, но соответствуют нарастанию поля и описывают нестабильную систему. При этом рассмотрение функции Г рина общего вида (7( , Х1 — Х2), аналогичное проведенному выше, привело бы при выборе контура К2 к исчезновению этой функции всюду, кроме верхней полости светового конуса, т. е. к выполнению условия причинности общего вида. Остается вопрос о сверхсветовой скорости тахиона (см. выше). Отсылая за подробностями к обзору [2], где детально обсуждаются электродинамические примеры (волна в среде с инверсной заселенностью, волна в диспергирующей поглощающей среде), ограничимся здесь указанием на то, что групповая скорость сигнала перестает характеризовать скорость передачи энергии и информации при деформации волнового пакета в процессе его распространения. Такая деформация возникает в случае поглощающей или, напротив, нестабильной среды. Однако в случае тахиона можно построить волновой пакет только из гармоник с к > Т / С для которых инкремент нарастания равен нулю, хотя групповая скорость и больше С. И в этом случае пет сверхсветовой передачи информации, а возникает нечто аналогичное бегущей световой рекламе. Уже в начальный момент времени волновой пакет не локализован [c.103]

Мы рассмотрели распространение волновых пакетов или сигналов в различных диспергирующих средах. Если дисперсия в среде нормальная и не слишком велика и диссипация энергии также мала, то сигнал может пройти в среде достаточно большое расстояние, существенно не расплываясь. В этом случае скорость распространения энергии, которую несет сигнал, равна групповой скорости. Если же условия, сформулированные выше, не выполняются, то групповая скорость не соответствует скорости распространения энергии. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...