Вклад экситонных состояний в тензор еу

Вклад экситонных состояний в тензор к). [c.309]

Отметим, что для экситонных состояний (к, з), волновые функции которых при й = о преобразуются так же, как компоненты полярного вектора, матричные элементы Ж о(0) 1=1, 2, 3 (по крайней мере некоторые из них) отличны от нуля. Ясно, что только эти экситонные состояния (мы их ранее называли дипольными экситонными состояниями) дают вклад в тензор диэлектрической проницаемости без учета пространственной дисперсии. Поскольку при этом [c.311]

Уравнение (10.10), вообще говоря, определяет три ветви частот Ш[(к), 1=1, 2, 3. Поэтому выражение (10.9) в этом случае содержит сумму трех резонансов. Такое описание оправдано, если эти резонансы близки или если при к=0 имеет место вырождение состояний механических экситонов (кубический кристалл и т. п.). В противном случае более удобно рассматривать вклад в тензор в/Дш, к), обусловленный одной невырожденной зоной механического экситона. Предположим, например, что при к=0 этой зоне соответствует линейно поляризованное колебание, так что Р г, /) = = еР г, t). Тогда вместо (10.3) следует использовать соотношение [c.246]

Найденные выражения для диэлектрической проницаемости определяются одной изолированной полосой экситонных состояний. В области частот со = со (А) вклад возбужденных состояний другой энергии можно учесть заменой ху тензором слабозави-сяшим от частоты в окрестности (к). В этом случае [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...