Одномерное движение, поведение на бесконечности

Одномерное движение, поведение на бесконечности [c.120]

Переход к стохастичности через бесконечную цепочку бифуркаций удвоения периодического движения является довольно типичным для диссипативных систем [18, 19]. Объясняется это тем, что многие диссипативные системы, в том числе и высокого порядка (с многомерным фазовым пространством), вблизи границы перехода описываются с достаточной степенью точности гладким не взаимно однозначным одномерным отображением (рис. 22.66). Природу этого явления мы обсудим в следующем параграфе. Здесь же приведем два примера, иллюстрирующие рассматриваемый путь перехода диссипативной системы к стохастическому поведению. [c.479]

Прежде всего рассмотрим поведение газа свободных элек-тронов в одномерном случае, исходя при этом пз квантовой тео-рии и учитывая принцип Паули. Пусть движение электрона массы т ограничено прямой, имеющей длину на конца.х этого отрезка имеются бесконечной высоты потенциальные барьеры (см. рпс. 7.2), Волновая функция электрона 1 1(л ) определяется уравнением Шредингера = е [) потенциальной энергией мы пренебрегаем и поэтому гаыпльто[ иан Ж = р -12т, где р— пмпульс электрона. В квантовой ме.ханике импульс р есть оператор — Ш . Тогда [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...