Борновский ряд и ряд Фредгольма

Обратные задачи излучения и рассеяния в борновском приближении сводятся к решению уравнения Фредгольма 1-го рода, относительно источников / или рассеивающей неоднородности е. Объяснить, почему, вообще говоря, решение обратной задачи рассеяния единственно, а задача восстановления излучателя I не имеет единственного решения [c.331]

Рассмотрим, однако, второе борновское приближение. Действительная часть стремится к нулю при 7 оо, но, поскольку при этом /-> кх, мнимая часть обращается в бесконечность. Как будет показано в гл. 14, 6, этот факт объясняется тем, что вследствие медленного убывания кулоновского потенциала при г оо амплитуда рассеяния не может быть определена обыч-НЫЛ1 образом. Ее фаза была бы бесконечной. Однако ее модуль конечен, причем он оказывается в точности равным значению амплитуды в первом борновском приближении. Если с помощью борновского ряда разложить абсолютную величину амплитуды рассеяния и ее фазу по степеням у, то будет видно, что к трудностям приводит именно разложение фазы, которое не дает вклада в сечение. Определитель Фредгольма (10.109) при 7 оо стремится к бесконечности. [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...