Введение дифференциала энергии

Введение дифференциала энергии [c.344]

Для нестационарных А. т. состояние течения в неК рый момент времени t, характеризуемое распределением давлений, скоростей, темп-р в пространстве, механически подобно состоянию течения при любом др. значении t. Такие течения образуются, напр., в случае сильного взрыва, а также при распространении в горючей смеси фронта пламени или детонации. В случае сферич. симметрии взрыв (поджигание смеси) происходит в точке, в случае цилиндрич, симметрии — вдоль прямой, а в случае плоских волн — вдоль плоскости. Если в момент J=0 мгновенно выделяется конечная энергия а нач. плотность газовой среды равна pj, то введение безразмерной автомодельной переменной (где г — расстояние от места взрыва, v=3—для сферич. волн, v=2 — для цилиндрических и v=l—для плоских) позволяет свести задачу определения безразмерных давлений, скоростей, темп-р за взрывной (ударной) волной к решению системы обыкновенных дифференц. ур-ний с автомодельными граничными условиями на ударной волне. t [c.19]

Это соотношение гласит малое изменение йи внутренней энергии и равно сумме изменения работы деформации и изменения количества тепла, введенного в рассматриваемый бесконечно малый объем тела. Измен ение количества тепла равно Тйз, где 5 — энтропия системы входяшие в (3) величины отнесены к единице объема. Следует добавить, что приращение внутренней энергии представляет собой полный дифференциал. Независимые переменные в (3) суть деформации 8г - и энтропия 5, т. е. и = и гц, 5). Вместо функции и удобно ввести свободную энергию Гельмгольца =и — зТ, являющуюся функцией независимых переменных и Т тогда имеем [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...