Общие формы усредненных ОПФ и ФРТ

Уравнения усредненного движения жидкости в межтрубном пространстве разные авторы получали по двум несколько различающимся схемам. В одной схеме исходили из уравнений Навье— Стокса и усредняли их по элементарному жидкому объему. В другой схеме исходили из дифференциального уравнения переноса, записанного в общем виде (в форме уравнения Умова) для элементарного объема жидкости. [c.184]

С.-с. в. между ядрами атомов, входящих в кри-Сталлич. решётку твёрдого тела, определяет форму линий ядерного магнитного резонанса и даёт информацию о структуре вещества и внутр. атомно-молекулярных движениях. В жидкостях быстрое тепловое движение атомов и молекул приводит к тому, что анизотропная часть ядерно-ядерного С.-с. в., усредняясь, уменьшается практически до нуля. Это ведёт к резкому сужению линий и повышению разрешающей способности ЯМР. Сходных результатов можно достигнуть и в твёрдых телах за счёт быстрого вращения образца либо с помощью спец, радиочастотных полей, заста-вляюпщх ядерные спины быстро менять свою ориентацию. Косвенное ядерное С.-с. в., обусловленное очень слабым взаимодействием ядерных спинов и Ij через общую электронную систему молекулы, носит изотропный характер и поэтому не усредняется. Оно образует малые ( 1 Гц) мультиплетные расщепления в спектрах ЯМР высокого разрешения. Эти расщепления не зависят от величины внеш. магв. поля и могут быть использованы для классификации и структурного анализа сложных молекул и их фрагментов, [c.646]

Записывая предел сильных полей в такой форме, мы имеем в виду, что он соответствует большим т прп фиксированном И, но не большим Н при фиксированном т. Чтобы продемонстрировать, что в последнем случае возникает тот же самый главный член, или определить значение Ш(.т, при котором этот член становится преобладающим, необходимо провести несколько более глубокий анализ. Заметим прежде всего, что, если бы электрическое поле было равно нулю, то суммарный вклад в средний ток от члена в (12.50), пропорционального Дк, обращался бы в нуль при усреднении по орбитам (поскольку при Е = О величины ] и должны быть равны нулю). При Е =т = О величина Ак уже не обращается в нуль при усреднении по орбитам, поскольку замена % (12.48) смещает все орбиты в /с-пространстве в одном общем направлении. Это легко видеть в случае свободных электронов, ибо, если % (к) = = Н к 12т, то величина % (к) с точностью до несущественной с точки зрения динамики аддитивной постоянной дается выражением % (к) = (к — т- /й) 2т. Следовательно, усредняя Дк по всем орбитам, мы получаем уже не нуль, а величину т-и /Й. Из (12.50) находим, что тогда вклад от Дк в среднюю скорость V при усреднении по орбитам равен ти)1 г) Нс1еН) X X (1/т) = ш/(шс г)- Этот член меньше главного члена ш в <В(,т раз. Поэтому предельное выражение (12.51) действительно становится справедливым, когда электроны между столкновениями совершают много оборотов по орбите. Для произвольной зонной структуры среднее от Дк имеет более сложный вид (например, оно может зависеть от конкретной орбиты), однако следует ожидать, что оценка, основанная на модели свободных электронов, будет давать правильный порядок величины, если заменить то подходящим образом определенной эффективной массой. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...