Пространственно-временная структура выходного излучения

Угол наклона выходных окон к оптической оси АЭ ГЛ-201 составляет (86 1)°. При таком угле наклона обратная связь с активной средой практически исключается и не происходит заметного искажения пространственно-временной структуры выходного излучения. [c.56]

Пространственно-временная структура выходного излучения [c.249]

Настоящая глава посвящена исследованию пространственной и временной структуры выходного излучения ЛПМ и их взаимосвязи с энергетическими параметрами. [c.107]

Для определения интервалов интенсивностей входных импульсов могут быть подобраны режимы усиления, для которых коэффициент полного усиления по энергии (отношение энергий выходного и входного импульсов) имеет максимальное значение. В этом случае усиление рассматривается как один из вариантов оптимизации усилительных каскадов. Можно оптимизировать усилительные каскады и с точки зрения получения оптимальной пространственно-временной структуры излучения на выходе. Для этого тоже необходимо проведение расчетов с изменяющимися на входе параметрами импульсов и характеристиками усиливающей среды. Основной результат расчетов в этом случае — определение параметров импульсов на выходе. [c.195]

Исследованию характеристик флуктуаций интенсивности света в атмосфере посвящено значительное число экспериментальных и теоретических работ. Интерес к этой проблеме объясняется многообразием факторов, оказывающих влияние на пространственно-временную структуру флуктуаций интенсивности. Действительно, здесь имеют принципиальное значение уровень турбулентных пульсаций показателя преломления и длина трассы, пройденной излучением в атмосфере, его когерентные свойства, условия дифракции на выходной апертуре, время усреднения фотоприемного устройства и т. п. [c.84]

Однако в настоящее время этот способ нагрева имеет существенный недостаток нестабильность выходных энергетических характеристик лазера, обусловленная пространственной и временной неоднородностью лазерного излучения. Это связано с тем, что генерация излучения происходит не по всему сечению кристалла, а в отдельных его участках и вызывает появления в зоне нагрева так называемой мозаичной структуры и резкой неравномерности распределения температуры в пятне. [c.216]

При использовании в ЗГ телескопического HP в лазерной системе ЗГ-ПФК-УМ при увеличениях М 10 , когда расходимость первого резонаторного пучка отличается от дифракционного лишь в 2-3 раза, а нестабильность оси диаграммы направленности дифракционного пучка также часто соизмерима с его расходимостью, практически невозможно пространственно выделить один чистый дифракционный пучок, и поэтому выходное излучение системы имеет преимущественно двухпучковую структуру. Так как импульсы излучения этих пучков перекрываются во времени лишь частично и импульс дифракционного пучка отстает от импульса первого резонаторного пучка на t = 2L/с, то опережение сигнала ЗГ по отношению к сигналу УМ приводит к увеличению мощности в дифракционном пучке. [c.282]

Во Вторых, отсутствие надежной, унифицированной элементной базы, позволяющей в разработке и конструировании лазера как прибора использовать то общее, что присуще любому типу лазеров (например, юстировочные узлы зеркал резонаторов и активных элементов, всякого рода подвижки и т. д.). Поэтому процесс разработки лазера как прибора на сегодняшний день — это дорогостоящий процесс моделирования, иногда граничащий с искусством. Если учесть тот факт, что уже сегодня многие прикладные задачи требуют от лазеров и лазерных систем заданных характеристик излучения (временная и пространственная структура излучения при соответствующем уровне энергетических характеристик), то совершенно очевидно, что необходимо искать другие, более совершенные, чем существующие, методы расчета и проектирования лазеров. Такими методами в ближайшем будущем должны стать методы расчета и проектирования лазеров и лазерных систем, построенные по принципу прямых и обратных задач с реализацией этих задач при помощи ЭВМ. Под прямой задачей разработки и конструирования лазера мы будем понимать задачу определения выходных характеристик лазера или лазерной [c.4]

В некоторый момент времени to, когда инверсная населенность (и соответственно коэффициент усиления) активной среды достигают заданных значений A/ po( o), потери резонатора резко уменьшаются до минимальных, определяемых остаточными потерями элементов и пропусканием выходного зеркала. С этого момента начинается второй этап линейного развития генерации, в течение которого мощность излучение в резонаторе (и на выходе) медленно нарастает практически по линейному закону, начиная со спонтанного уровня. Поскольку в этот период излучение имеет уже вынужденный характер, то происходит формирование его пространственной и спектральной структур. Длительность этапа линейного развития хотя и существенно превосходит длительность последующего импульса излучения, однако значительно-короче характерного времени нарастания инверсной населенности Т, Поэтому инверсная населенность активной среды под дей- ствием источника накачки за это время практически не увеличивается. Также мало изменяется (уменьшается) инверсная населенность под действием поля излучения, поскольку его мощность остается весьма малой. [c.132]

Пространственно-временная структура выходного излучения ЛПМ АЛТУ Каравелла представлена на рис. 9.3. В однозеркальном режиме излучение ЛПМ имеет однопучковую структуру, которая является самой простой (рис. 9.3, в, г). Расходимость пучка с радиусом выпуклого зеркала i 3 = 3 или 5 см составляет соответственно 0,3 или 0,5 мрад, длительность импульса излучения по основанию — 35 не (рис. 9.3, г), по полувысоте 20 не. В режиме с телескопическим HP (М = 180) структура излучения двухпучковая (рис. 9.3, а, б). Эти пучки перекрываются частично как в пространстве, так и во времени. Расходимость центрального пучка дифракционная (0диф = 0,07 мрад), второго — в два раза больше (0,15 мрад). Поэтому в фокальной плоскости объектива имеются два пятна, отличаюш,иеся по интенсивности примерно в четыре раза, так как средняя мош,ность излучения в пучках ( 10 Вт) и длительность их импульсов ( 10 не) примерно одинаковы. [c.249]

За период 1980-1989 гг. проведен большой объем экспериментальных и теоретических работ с целью повышения мощности и КПД лазера на парах меди, исследования структуры и повышения качества его выходного излучения [124-132]. Установлено, что структура излучения с оптическим резонатором многопучковая (обычно наблюдается от трех до пяти пучков). Каждый пучок излучения обладает своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками. Применение неустойчивого резонатора телескопического типа с коэффициентом увеличения М = 50-300 приводит к формированию пучков излучения с расходимостью близкой к дифракционной и дифракционной. В режиме работы с одним зеркалом структура излучения двухпучковая. С одним выпуклым зеркалом, радиус кривизны которого на два порядка меньше длины АЭ, формируется пучок с расходимостью близкой к дифракционной и с высокой стабильностью характеристик [131, 132]. Исследована структура излучения и его характеристики в лазерных системах типа ЗГ-УМ [126-132. [c.25]

Из проведенных исследований следует, что в случае плоского и плоско-сферического резонаторов выходное излучение имеет относительно сложную многопучковую структуру и каждый из пучков характеризуется своими пространственными, временными и энергетическими параметрами. Пучки частично перекрываются как во времени, так и в пространстве. Существенный недостаток этих резонаторов состоит в том, что расходимость выходных пучков излучения на 1-2 порядка больше дифракционного предела, что ограничивает их практическое применение. [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...