Спектрометр с пробными импульсами

Нарвой спектроскопии является отношение времени де-фазировки к длительности возбуждающих и зондирующих импульсов Тд должно выполняться условие Г /Тл 1. Если для возбуждения и зондирования во временной спектроскопии используются фемтосекундные световые импульсы, то (поскольку /О 1) возможны ситуации, когда длительности пробных импульсов оказываются малыми не только по сравнению с временами релаксации энергии и фазы, но и по сравнению с Ти = 2я/ 2 — периодом молекулярных колебаний. В этом случае появляется возможность регистрировать не только огибающую, но и саму форму молекулярных колебаний (рис. 7) нелинейный спектрометр становится стробоскопия, оптическим осциллографом . [c.300]

Спектрометр с пробными импульсами [c.336]

Рис. 9.11. Спектрометр с одиночным импульсом возбуждения и континуумом пробных импульсов.

Спектрометры с пробными импульсами при высокой частоте следования импульсов [c.342]

Спектрометр с пробными импульсами для измерения усиления при комбинационном рассеянии [c.344]

Вывод формулы дифракционной решетки импульсным методом. До сих пор мы использовали только одну из возможностей анализа, которые предоставляет нам теория линейных систем. Мы предполагали, что на вход спектрометра падает монохроматическое излучение (со спектром б(v—Уо)) и находили отклик прибора на него — аппаратную функцию. Но в некоторых случаях легче решить задачу об отклике прибора на более сложное воздействие и уже затем переходить к монохроматическому излучению. Удобнее всего в качестве такого пробного воздействия использовать импульс Ь(t). Найдем спектр функции Ь0—1о) [c.34]

Современные спектрометры с пробными импульсами являются модификациями рассмотренной выше простой основной схемы. Недостатком описанной выше установки является то, что в ней в качестве возбуждающего и пробного сигналов используется цуг импульсов конечной длительности, причем отдельные импульсы цуга различаются по энергии и параметрам (см. гл. 7), что затрудняет калибровку и интерпретацию результатов и снижает точность. По этой причине в дальнейшем было разработано два типа спектрометров, свободных от этого недостатка. В первом типе в качестве возбуждаюш,его и пробного импульсов, посылаемых в образец, используется лишь один выделенный из цуга импульс. Во втором типе для этой цели используется хорошо воспроизводимый и допускаюш,ий изменения длительности цуг импульсов от лазера с синхронизацией мод с непрерывной накачкой. Типовые варианты подобных спектрометров описаны ниже. [c.338]

Рис. 9.13. Спектрометр с высоким временным разрешением с параметрическим генератором света на базе кристаллов LiNbOs для формирования возбуждающих и пробных импульсов. (По [9.32].) В установке один из генераторов накачивается импульсами с основной длиной волны Л=1,06 мкм, другой — второй гармоникой с Л=0,53 мкм (получаемой в кристалле KDP) (см. гл. 8). Перестройка длины волны производится поворотом кристалла. Несколько фотодиодов (FD) позволяют контролировать параметры импульсов. Оба генератора могут быть приспособлены для ступенчатого возбуждения образца. В этом случае может быть определено возбуждение верхнего энергетического уровня путем измерения проинтегрированного по времени сигнала люминесценции в зависимости от времени задержки между двумя возбуждающими импульсами (часть установки, показанная на рисунке пунктиром).

Специфические детали быстрых электронных релаксащюн-ных процессов удалось исследовать также в полупроводниках. Для этого использовались спектрометры с пробными импульсами с фемтосекундным временным разрешением или другие менее прямые методы. Так, например, было определено время жизни электронов в GaAs, заброшенных в зону проводимости на уровень, превышающий дно этой зоны на 0,5 эВ. Оно оказалось равным 60 фс [9.49]. Эта релаксация определяется главным образом электронно-фононным взаимодействием. В [9.50] различные релаксационные процессы в e-GaAs были разрешены [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...