Тензорное приближение для спектрального излучения

Теперь рассмотрим всю систему уравнений тензорного приближения для полного излучения. Дополним основное уравнение (6-15) другими уравнениями по аналогии с тензорным приближением спектрального излучения. [c.172]

Как показано в [Л. 88, 350], тензорное приближение при определенных условиях является более точным методом, открывающим новые возможности при исследовании процессов теплообмена излучением. В [Л. 351] предложенное тензорное приближение [Л. 88, 350] было пс-пользовано для решения комбинированной задачи радиа-ционно-кондуктивного теплообмена и дало хорошие результаты. В дальнейшем автором тензорное приближение было обобщено а случай спектрального и полного излучения при произвольных индикатрисах объемного и поверхностного рассеяния в излучающих системах [Л. 29, 89]. [c.166]

Тензорное приближение для спектрального излучения [c.167]

Выражение (6-6) является точным и общим и принимается в качестве основного расчетного уравнения тензорного приближения для спектрального излучения. Однако во всех практических случаях благодаря очень большой величине с , а также для стационарных процессов нестационарным членом в (6-6) вполне можно пренебречь и представить (6-6) в более простом виде [c.168]

Исключая аналогично случаю спектрального излучения из уравнений (6-22) — (6-24) величины я , пад и Еэф, получаем уравнения граничных условий тензорного приближения для полного излучения [c.174]

Ниже излагаются теоретические основы тензорного приближения для спектрального и полного излучения и рассматривается его частный случай — известное приближение Милна — Эддингтона. На основе тензорного приближения проведено решение задачи переноса излучения в плоском слое ослабляющей среды и дано сопоставление полученных результатов с другими методами расчета. [c.167]

Уравнения (6-6 или (6-7), дающие связь вектора спектрального потока излучения q, с тензором [спектрального излучения П , необходимо дополнить рядом другух уравнений, которые в совокупности с (6-6) или (6-7) и составят систему расчетных уравнений тензорного приближения. [c.168]

Таким образом, приходим к системе уравнений тензорного приближения, состоящей из уравнений (6-7) — (6-9) и граничных условий (6-13) или (6-14). Рассматривая эту систему уравнений, можно видеть, что, будучи записанной в скалярной форме, она состоит из шести уравнений и содержит 12 переменных величин (три со-ставляюш их вектора спектрального потока излучения. (i= 1,2,3), шесть компонентов симметричного тензора излучения (г, 1, 2, 3), спектральную объемную плотность энергии излучения U , величины спектральных объемных плотностей спонтанного и результирующего %ез, V излучения]. Поскольку по условию в объеме среды задается либо поле температуры (следовательно, и поле J, либо поле величины то из 12 перечисленных [c.170]

Ниже дается обобщение и уточнение приближения Милна — Эддингтона для спектрального и полного излучения при произвольных индикатрисах объемного и поверхностного рассеяния, рассматриваемого как частный случай тензорного приближения. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...