Крохин

Согласно Н. Г. Басову и О. Н. Крохину, кинетика процессов, происходящих в газовых лазерах при наличии смеси газов — основного газа а с соответствующими рабочими переходами и примеси Ь, обеспечивающей возбуждение ударами второго рода основного газа, — описывается кинетическими уравнениями. Скорость изменения числа атомов на верхнем энергетическом уровне определяется уравнением [c.36]

Первые предложения использования лазеров для зажигания термоядерной реакции были сделаны советскими учеными Н. Г. Басовым и О. Н. Крохиным [3]. Световой импульс лазера фиксируется на маленькой мишени — таблетке твердой смеси дейтерия и трития. Длительность импульса выбирается достаточной для испарения таблетки, но недостаточной для ее нагрева. После перехода таблетки в плазменное состояние на нее поступает основной нагревающий импульс. Энергия лазерного луча поглощается плазмой, что приводит к ее разогреву до температур, при которых возникает термоядерная реакция в форме взрыва. После завершения одного цикла в камеру подается следующая топливная таблетка, испаряемая новым лазерным импульсом. [c.258]

Крохина А., и др. Заводская лаборатория", 1952, № 7, 830. [c.158]

Крохина A.,. Заводская лаборатория", 1953, № 9, 1013. [c.158]

Процессы такого типа в идеализированной постановке исследовались в работе Ю. В. Афанасьева, В. М. Кроля, О. Н. Крохина и И. В. Немчинова (1966), Они рассматривали движение поглощающего свет газа, который вначале занимал полупространство, граничащее с вакуумом, если на поверхность падает поток лучистой энергии. Поглощая излучение, газ становится более прозрачным, так как поглощение уменьшается при повышении температуры и свет проникает в более глубокие слои. Нагретый газ разлетается в сторону пустоты. Фронт волны прогревания при этом движется внутрь газа по определенному временному закону, и при некоторых предположениях задача оказывается автомодельной. Решение автомодельных уравнений дает количество испаренной массы, ее начальную температуру и плотность. [c.266]

Было бы очень заманчивым нагреть с помощью лазерного импульса маленькую частицу гидрида лития или дейтерия до столь высоких температур, чтобы в частице началась термоядерная реакция. Для этого нужны температуры выше примерно десяти миллионов градусов. Оценки нагревания с учетом гидродинамического разлета вещества потерь на излучение и других процессов были сделаны Н. Г. Басовым и О. Н. Крохиным (1964). Согласно этим оценкам необходимы мощности выше 10 Мет. [c.267]

Отметим работы Н. Г. Басова и О. И. Крохина [79], а также [80], в которых даны предварительные оценки мощностей лазеров, необходимых для нагревания водорода до термоядерных температур. [c.297]

Необходимые концентрации энергии могут быть в принципе созданы с помощью лазеров (Н. Г. Басов, О. Н. Крохин, 1962) и импульсных пучков релятивистских электронов (Е. К. Завойский, 1968). В обоих этих методах уже сейчас уверенно регистрируются 14-мегавольтные термоядерные нейтроны (остающиеся 3,6 МэВ приходятся на ядро jHe ). Однако на пути создания термоядерного реактора высокой плотности все еще остаются значительные трудности. Перспективы создания лазерного термоядерного реактора зависят от того, в какой мере на опыте удастся осуществить предсказанное теоретически сильное (в 10 —10 раз) сжатие мишени под действием сферически симметричного лазерного импульса, специальным образом зависящего от времени. Действительно, в отсутствие сжатия необходимая для нагревания твердотельной плазмы энергия равняется десятку мегаджоулей. Наиболее мощные лазеры, например установка Шива в Ливерморской лаборатории США, обладают энергией в импульсе около 10 кДж. Лазеры с энергией в импульсе 10 —10 Дж появятся, видимо, не скоро. При тысячекратном сжатии мишени необходимая энергия согласно (11.40) уменьшается в миллион раз, так что появляется возможность уже с современными лазерами достичь условия (11.36) Лоусона. В лазерных системах достижение критерия Лоусона, однако, не будет означать, что мы находимся накануне их промышленного использования. Дело в том, что при нагревании плазмы лазерами используется не электрическая, а световая форма энергии, которая получается из электрической с к. п. д. порядка 1%. Поэтому для промышленного применения лазерных систем критерий Лоусона нужно превзойти по крайней мере в 100 раз. Создание демонстрационного лазерного термоядерного реактора специалисты прогнозируют к 2000 г. [c.594]

B. А, Дементьев, О. Н. Крохин и Г. В. Склизков (1966), Луч генератора на неодимовом стекле, дающего мощность до 200 Мет, фокусировался на поверхность углеродной мишени, помещенной в вакуум. Регистрировалась скорость разлета первоначально нагретой плазмы. Это было сделано с помощью зондов, помещенных на разных расстояниях. Скорости достигали величины порядка 100 км1сек. Процесс также фотографировался при помощи высокоскоростной аппаратуры измерялось и пропускание света в разных местах факела. Был сделан газодинамический расчет движения плазменного факела с учетом переменности его массы, которая нарастает с течением времени за счет испарения все новых и новых слоев мише- [c.266]

Основные идеи ЛТС были высказаны и обоснованы в начале 60-х годов Басовым и Крохиным в СССР [6] и Накколсом [7] в США. Первые термоядерные нейтроны в экспериментах по ЛТС были зарегистрированы в 1972 г. вФИАН [8]. [c.90]

Исследования по ИТС получили бурное развитие после предложений, сделанных независимо Н.Г. Басовым и О.Н. Крохиным в СССР (1964 г.) и Дж. Накколсом и Р. Киддером в США (1961 г.), см. [1]. Суть и новизна предложений состояла в идее использовать излучение мощного лазера ), с целью сжатия и последующего зажигания миллиграммовых количеств топлива, для получения микровзрывов в лабораторных условиях. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...