Ферриты гексагональной структуры

ФЕРРИТЫ ГЕКСАГОНАЛЬНОЙ СТРУКТУРЫ [c.188]

В пределах этой системы обнаружены четыре вида ферромагнитных феррита сложной гексагональной структуры. [c.189]

Наиболее распространены оксидные магниты на основе соединения феррита бария. Структура кристаллов этого соединения гексагональная. Индукция насыщения оксидных постоянных магнитов ниже, чем у металлических. Для магнитов на основе феррита бария она не превышает 4000—5000 гс. Остаточная индукция при равновероятном расположении кристаллов с преимущественным направлением намагничивания по одной оси должна быть равна примерно половине индукции насыщения, т. е. 2000—2500 гс. [c.835]

Большую роль в современной технике играют ферриты с гексагональной структурой. Эти ферриты с анизотропией типа легкая ось широко применяются в качестве постоянных магнитов и являются основными материалами для коротковолновой части миллиметрового диапазона волн. Гексагональные материалы с анизотропией типа легкая плоскость широко применяются в диапазоне частот ЮОч-ЮОО Мгц, позволяя при этом изменять параметры контуров, а также применяются на сверхвысоких частотах в длинноволновой части миллиметрового диапазона. [c.35]

Ферриты гексагональной структуры (гексаферриты) представляют собой сложные окисные соединения, напр. РЬРе аОхд, Ва2гп2ре1з022 и др. Ячейка гексаферритов построена из шпинельных блоков, разделённых блоками гексагональной структуры, содержащей ионы РЬ2 +, Ва2+ или 8г2 +. [c.808]

На высоких частотах (500- -1000 Мгц) применяются поликрис-таллические ферриты с гексагональной структурой (с плоскостью легкого намагничивания)—планарные ферриты. Они характеризуются небольшой величиной начальной проницаемости — в пределах 10. Однако ввиду большой кристаллографической анизотропии область естественного ферромагнитного резонанса сдвинута к высоким частотам. [c.40]

Как правило, структуры Ф. характеризуются наличием двух или более разд. катионных позиций. Эти позиции могут быть заняты как ионами переходных и редкоземельных элементов, так и диамагн. ионами, не обладающими магн. моментами. При этом одинаковые ионы могут находиться в разных позициях, и наоборот, по одинаковым позициям могут быть распределены (хаотично или упорядоченно) разд. ионы. Наиб, хорошо изучены и нашли широкое применение в технике ферриты — оксидные Ф. с кубич. структурой типа нтинели и граната и нек-рыми гексагональными структурами. Известны ферримагн. кристаллы, в к-рых анионами являются сера, фтор и др. так, RbNiFj — гексагональный Ф., в к-ром из шести магн. под-решёток намагниченность четырёх направлена в одну сторону, а двух других—в противоположную (подобные фториды прозрачны в видимой области спектра). [c.290]

Оксидные магниты. Наибольшее распространение получили оксидные магниты на основе феррита бария ВаО бРегОз. Этот феррит имеет гексагональную структуру и [c.1445]

Металлокерамические магниты из феррита бария (ферроксдуры) получают из смеси порошкообразной окиси железа и окиси бария (табл. 107), При спекании прессованных окислов образуется соединение ВаО-бРегОз, имеющее гексагональную структуру. Частицы соединения имеют размеры, соизмеримые с областями самопроизвольного намагничивания, и отличаются значительной магнитной анизотропией. Наличие однодоменного строения и анизотропии обеспечивает высокую коэрцитивную силу. [c.812]

Таблица 29.33. Состав и структура гексагональных ферритов типа Me Y, , где Me—Mn, Zn [169J

Весьма высокой коэрцитивной силой обладают бариевые ферриты ВаО-бРезОд. Как и другие магнитные ферриты они относятся к не-скомпенсированным антиферромагнетикам бариевый феррит обладает гексагональной кристаллической решеткой. Высокая коэрцитивная сила обусловлена его структурой — разбиёнием на однодоменные частицы с высокой кристаллографической анизотропией. Составляю- [c.269]

Ферриты с гексагональной кристаллической структурой (гексаферриты) [c.581]

Магниты на основе магнитно-твердых ферритов получают прессованием ферритовых магнитно-твердых порошков в магнитном поле (азитропные) или без него (изотропные магниты) с последующим спеканием на воздухе. Кобальтовый феррит при охлаждении подвергается воздействию магнитного поля. Бариевый и стронциевый ферриты с гексагональной одноосной структурой по магнитной энергии достигают значения 15 кДж/м . [c.145]

Большая группа ферримагнитных окислов обладает гексагональной кристаллической структурой [153—156, 159]. На рис. 29.48 приведена диаграмма, на которой указаны химические составы таких веществ. В углах расположены соединения ВаО, МеО и РегОз- Символ Me означает двухвалентный ион первой переходной группы или ионы Zn и Mg2+, а также комбинацию этих ионов (например, Li+ и Ре " ). На линии диаграммы, соединяющей ВаО и РегОз, отмечена точка, соответствующая антиферромагнитному бариевому ферриту ВаРег04. Точка S на линии МеО — РегОз соответст- [c.585]

Гексагональные ферриты типа М известны как пятипод-решеточные, т. е. имеющие в решетке пять неэквивалентных положений ионов РеЗ+. Представляется интересным выяснить, какие обменные взаимодействия определяют тип магнитной структуры феррита в целом. Доступный и эффективный метод выяснения этого вопроса — замещение ионов Ре немагнитными ионами, имеющими склонность занимать определенные позиции в решетке. Выбранные нами ионы 1пз+ и АР+ очень удобны в этом отношении — в рассматриваемых концентрациях большая часть ионов 1п + занимает позиции 2Ь и 4/1 [1], а А1 +— 2к [2, 3]. Очевидно, что введение немагнитных ионов в различные позиции решетки должно приводить к изменению того или иного обменного взаимодействия. Исключение из обмена наиболее важных ионов может привести в конечном счете даже к изменению магнитной структуры. [c.115]

М., обусловленная обменными силами, в ферромагнетиках наблюдается в области намагничивания выше техн. насыщения, где магн. моменты доменов полностью ориентированы в направлении поля и происходит только рост абс. величины J (парапроцесс). М. за счёт обменных сил в кубич. кристаллах изотропна, т. е. проявляется в изменении объёма тела. В гексагональных кристаллах (напр., в 0(1, ТЬ и др. редкозем. металлах) эта М. анизотропна. М. за счёт парапроцесса в большинстве ферромагнетиков при комнатных темп-рах мала, она мала и вблизи точки Кюри, где парапроцесс почти полностью определяет ферромагн. св-ва в-ва. Однако в нек-рых сплавах с малым коэфф. теплового расширения (инвар-ных магн. сплавах) М. велика [в магн. полях 8-10 А/м (10 Э) отношение А VI 10 ]. Значительная М. при парапроцессе характерна также для ферритов и редкозем. металлов и сплавов при разрушении или создании в них магн. полем неколлинеарных магнитных структур. [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...