Эквивалентная холодильных машин

В цикле холодильной машины (рис. 4.1,6) осуществляется процесс переноса теплоты Q2 от источника низшей температуры Г2 к источнику высшей температуры Г], причем к источнику Г] передается больше теплоты Ql, чем было отнято от источника температур Гг, на величину, эквивалентную подводимой извне работе. Циклы холодильных машин называют иногда обратными в отличие от циклов тепловых двигателей, которые называют прямыми. [c.51]

Термодинамическая эффективность циклов абсорбционных холодильных машин определяется тепловым коэффициентом, равным отнощению холодопроизводительности к сумме затраченной в генераторе теплоты и теплоты, эквивалентной работе насоса. Считаем, что в цикле 1 кг вещества, тогда [c.180]

Если же цикл осуществляется таким образом, что линия сжатия располагается выше линии расширения (рис. 3-2, б), то, поскольку в этом случае работа сжатия оказывается по величине большей, чем работа расширения, для осуществления такого цикла должна быть подведена работа извне от какого-либо внешнего источника работы (величина этой работы, разумеется, равна площади между линиями расширения и сжатия в р,7-диаграмме, рис. 3-2, б). В результате осуществления обратного цикла тепло отбирается из холодного источника и передается горячему источнику если по аналогии с прямым циклом тепло, отбираемое от холодного источника, обозначить Q2, а тепло, передаваемое горячему источнику,—Qi, то очевидно, что Q =Q2- -L . Горячему источнику в обратном цикле передается тепло i, равное сумме тепла Q2, отбираемого из холодного источника, и тепла, эквивалентного подводимой в цикле работе L . Таким образом, в результате осуществления обратного цикла происходит охлаждение холодного источника. Обратный цикл представляет собой цикл холодильной установки (холодильной машины). [c.49]

Из сказанного следует, что цикл воздушной холодильной машины является далеко не совершенным. При его осуществлении приходится сильно повышать температуру воздуха после сжатия его в компрессоре T a против температуры охлаждающей среды Т . Кроме того, температура воздуха после расширения его в детандере получается значительно ниже температуры охлаждаемого тела Т . Это приводит к дополнительной затрате работы и уменьшению холодопроизводительности по сравнению с эквивалентным обратным циклом Карно. [c.287]

Работа пароструйной холодильной машины, так же как воздушной и компрессионной, основана на втором законе термодинамики, который утверждает, что наличие разности температур эквивалентно возможности получения работы. Указанной разностью является разность между температурами рабочего пара в котле и охлаждающей воды в конденсаторе. [c.307]

Конструктивная схема двигателя Стирлинга простого действия, при которой эквивалентный двигатель образуется двумя цилиндрами и двумя рабочими поршнями, вследствие низких удельных массовых и габаритных показателей не имеет широкого распространения и в основном применяется в холодильных машинах. Главное преимущество двигателя Стирлинга двойного действия по сравнению с многоцилиндровым двигателем вытеснительного типа с ромбическим приводом — относительно малое число деталей привода, приходящихся на один эквивалентный двигатель . Наиболее перспективными компо-нов ками двигателей двойного действия является У-образная с обычным кривошипно-шатунным механизмом крейцкопфного типа и круговая барабанная с косой шайбой. Удельные массовые и габаритные показатели двигателей Стирлинга двойного действия этих компоновок не уступают аналогичным показателям двигателей внутреннего сгорания. [c.91]

В случае холодильной машины, работающей по обратному циклу Стирлинга, теплота отводится из холодной полости в процессе расширения (кривая 3 —4 ), Работа сжатия (площадь 1—2—5—6) как для теплового двигателя, так и для холодильной машины одна и та же. Работа расширения (площадь 4 —3 —5—6) в холодильной машине меньше соответствующей работы сжатия для реализации данного цикла необходима энергия, подводимая от внешнего источника, эквивалентная площади 1—2—3 —4. При переходе рабочего тела из полости сжатия в полость расширения в процессе, характеризуемом кривой 2—3, температура рабочего тела уменьшается, а в процессе, определяемом кривой 4 —/, соответственно увеличивается. [c.20]

Возможности циклов с рабочим тело.м, находящимся в однофазном состоянии, этим не исчерпаны. Цикл Карно не единственно возможный идеальный цикл. Существуют другие обратимые циклы, с термодинамической точки зрения эквивалентные циклу Карно. Таким циклом является цикл, составленный из двух изотерм и двух изохор (или двух изобар) (см. рис. 34 з). Действительно, в условиях идеального цикла оба цикла эквивалентны циклу Карно. В то же время, только один теоретический цикл—изотермо-изохорный эквивалентен идеальному, поскольку для ван-дер-Ваальсовых веществ — функция только температуры. Подобные циклы известны давно. Еще в 1850 г. была построена воздушная тепловая машина Стирлинга с регенераторами и позднее машина Эриксона. В 1871 г. И. А. Вышнеградский развил теорию регенеративных циклов, считая, что регенераторы предназначены для замены адиабатических линий цикла Карно линиями постоянного давления и линиями постоянного удельного объема . Несмотря на это, в низкотемпературной технике трудности, связанные с практическим осуществлением подобных циклов были впервые преодолены только в 1954 г. при создании газовой холодильной машины Филипс , предназначенной [c.148]

Эквивалентным по действию данному циклу будет обратный цикл Карно, изображающийся в Т s-координатах (фиг. 179) контуром 1—2 —3—4 —1. Это вытекает из следующего температура в точке 1 теоретически равна постоянной температуре охлаждаемого тела Ti, температура точки 3 — постоянной же температуре охлаждающего тела Гд. То обстоятельство, что в действительности рабочее тело в результате расширения снижает свою температуру до величины < 7 , а в результате сжатия повышает ее до значения 2 > является особенностью этого цикла. Если бы удалось осуществить теплообмен между теплоотдатчиком и тенлоприемником с рабочим телом — но изотермам 4 —1 и 2 —3, то можно было бы достичь того же самого охлаждения, что и в цикле воздушной холодильной машины, но при этом был бы осуществлен обратный цикл Карно 1 2 3 4 . Для этого цикла холодильный коэффициент был бы [c.287]

На рис. 4-8 контуром а-Ъ-с-й-а показан соответственный цикл Карно, а контуром — эквивалентный цикл, построенный на среднепланиметрических температурах. Этот цикл обладает той же эффективностью, что и цикл холодильной машины, в котором потери вызваны только необратимым теплообменом. Вертикально заштрихованная площадь показывает избыток механической работы, связанный с необратимостью. [c.91]

Сравнение цикла Стирлинга для теплового насоса и холодильной машины приведено на рис. 1.4. В обоих случаях внешняя работа эквивалентна площади 1—2—3 —4. Для теплового насоса полезной является отводимая при температуре 7пип теплота следовательно, отопительный коэффициент, характеризующий эффективность теплового насоса, выразится как отношение отводимой теплоты к работе, совершаемой за цикл, т. е. Т т1п/(7 т1п — Т охл)- Следует отметить, что выражение для определения этого коэффициента обратно выражению для определения термического КПД двигателя выражение для определения коэффициента, характеризующего эффективность холодильной машины (установленное ранее), не является таковым. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...