Колебания ангармонические по толщине

При выполнении соотношений (5.8) или (5.9) наблюдается так называемый захват энергии в областях, находящихся под электродами, и подавление всех ангармонических сдвиговых колебаний по толщине более высокого порядка, резонансные частоты которых лежат в диапазоне ше < ш < шо, где О), — резонансная частота полностью металлизированной пластины, а шо [c.195]

Продольные и сдвиговые колебания по толщине рассматриваются как одномерный случай в предположении, что пьезоэлектрическая пластина имеет бесконечно большие боковые размеры н что все точки в некоторой плоскости, параллельной плоскостям пластины, движутся с одинаковыми амплитудами и в одной и той же фазе. Очевидно, это не наблюдается в действительности, так как поверхность реальных колеблющихся пластин разбиваетсяна ангармонические моды, которые обычно связаны с наложением обертонов, отраженных от боковых поверхностей пластины, имеющей конечные размеры. Эти эффекты обычно рассматриваются как искажения, накладывающиеся на основную моду колебаний по толщине. Однако одномерное приближение дает неожиданно хорошие результаты в случае сильно нагруженного преобразователя, так как при этом ангармонические моды в значительной мере подавляются это приближение может использоваться для точного расчета ультразвуковых измерительных преобразователей и таких устройств, как ультразвуковые линии задержки. Следует заметить, что чистые колебания по толщине (без искажений) могут быть получены также при возбуждении пластин с небольшими электродами спещ4альной формы. [c.278]

Двумерное приближенное решенне уравнения колебаний по толщине пьезоэлектрических пластин было затем использовано и для определения частотных спектров пластин специальной формы. Так, например, в работе I [29] приведены результаты анализа колебаний частично металлизированных пластин, толщина которых является линейной функцией координаты.. Колебания этих пластин специальной формы здесь не рассматриваются. Однако коснемся определения условий, при которых не будут возбуждаться ангармонические колебания сдвига по толщине высших порядков в интервале частот между предельными значениями для металлизированной и неметаллизированной частей пластины. [c.91]

Подставим в (3.110) вместо ш предельную частоту неметаллизированной области пластины [см. уравнения (3.68)] и положим X равной размеру электродов г/, в направлении, которое образует с диагональной осью угол р. Для размеров электродов (1,, где не возбуждаются ангармонические колебания сдвига по толщине р = 0) или крутильные по толщине = тг / 2), получим выражение [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...