Керра постоянная измерение

Керра постоянная 76-80 -- измерение 224—228 [c.509]

Итак, используя выражения (13.11), (13.13) и (13.14), можно на основе измерений показателя преломления, постоянной Керра и коэффициента деполяризации рассчитать все три главные поляризуемости молекул газа и пара. [c.317]

Уравнение (7.2.11) можно использовать для оценки постоянной Керра П2в- Больщинство измерений указывает [12-20], что П2в = 4 — 6 -10 см Вт с погрещностью порядка 20%. Данная величина находится в согласии с (7.2.7), если использовать 2 — 3,2-10 см /Вт и Ь 1/3. Параметр В был измерен в эксперименте [19], что позволило независимо определить отнощение восприимчивостей, указанное в (7.2.5). Исходя из того что измеренное значение Ь равно 0,34, можно полагать, что в кварцевых световодах доминирует электронный вклад в Это находится в согласии с измерениями, сделанными в объемных стеклах [7]. [c.182]

РЕЗУЛЬТАТЫ ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА ДЕПОЛЯРИЗАЦИИ И ПОСТОЯННОЙ КЕРРА [c.224]

В [96] предложено использовать эффект Керра для бесконтактного оптического измерения распределения асимметричного электрического поля в жидких диэлектриках между электродами различной формы. Как известно, в электрическом поле жидкости в той или иной степени становятся средами с двойным лучепреломлением, т, е. показатели преломления жидкости для света, поляризованного вдоль электрического поля и перпендикулярно к нему, отличаются на некоторую величину Ап = кВЕ , которая зависит от длины волны излучения постоянной Керра В и напряженности электрического поля Е. Таким образом, суммарный фазовый сдвиг б между параллельно и перпендикулярно поляризованными компонентами зондирующего излучения после прохождения объекта будет пропорционален интегралу от Е по прямой, т, е, проекции [c.100]

Рис. 10.17. Измерение с Вергстрандом осно.1 вывается на методе фазочувствительного ин дикатора и похоже на опыт, иллюстрируемый приводимыми здесь графиками (см. рис. 10.16). Интенсивность света, поступающего от источника в ячейку Керра, постоянна а), но свет, выходящий из ячейки Керра, модулирован б). Передвигая зеркало М, можно изменять время прохождения светом пути от К до D, так что свет поступает в D, как показано на оис. 10.17 (в). Есл мы чуть-чуть отодвинем М, свет поступит позднее (г). Чем дальше отодвинуто М, тем еще позднее поступит свет д ж). Теперь предположим, что чувствительность индикатора модулируется, как показано здесь (э). Сигнал от индикатора возникает только тогда, когда этот индикатор обладает чувствительностью и при этом на него поступает свет. В результате мы получаем график а ) чувствительности индикатора к световому сиг-> налу а). Для светового сигнала б) мы имеем падающий свет и чувствительность индикатора совпадают по фазе (б ). Для светового сигнала в) имеем в ). Для светового сигнала г) разность фаз между падающ-им светом и чувствительностью индикатора равна 180 , т. е. их фазы противоположны, и поэтому сигнал индикатора обращается в нуль (г ). Для светового сигнала 5) имеем д ). Когда мы непрерывно изменяем положение зеркала М, получается следующий график среднего по времени величины сигнала индикатора (е ). Расстояние между двумя соседними максимумами на этой кривой соответствует изменению длины пути света на 2Д1. вызванному перемещением зеркала М 2ДЬс= = l/Vp q следовательно, с 2 где Vp -

Магнитооптические М. основаны на изменении оптич. свойств веществ под действием магн. поля (Фарадея эффект, Керра эффект, Зеемана эффект, Ханле эффект и др.) и применяются в основном в лаб. исследованиях для измерения магн. индукции слабых, средних и сильных магн. полей (как постоянных, так и переменных). Линейная зависимость угла поворота плоскости поляризации света от магн. индукции, отсутствие электрич, цепей в области измеряемого магн. поля, практич. безынерционность магнитооптич. эффекта Фарадея обусловливают перспективность при- [c.700]

Добавив к написанным раньше соотношениям (4.13) и (4.14) равенство (4.32) и учитывая, что молекула не имеет оси симметрии, мы получаем возможность определить все три главные поляризуемости из измерений коэффициента преломления, коэффициента деполяризации рассеянного света и постоянной Керра привлекая соображения Зильберштейна [117]. Если молекула обладает дипольным моментом, то, как правило, и в ряде случаев величиной Кх можно пренебречь. В том случае, когда разделить эти две величины можно по их различной зависимости от температуры. [c.80]

В табл. I приведены результаты измерения коэффициента деполяризации и постоянной Керра в газах и парах. В ней довольно полно представлены измерения коэффициента деполяризации и содержатся лишь некоторые измерения постоянной Керра. Измерения А для инертных газов выполнены главным образом Релеем [316], Кабанном [303, 314, 315], Партасарти [317] и Вокулером [56]. Данные для гелия и неона носят лишь ориентировочный характер. [c.224]

Измерения коэффициента деполяризации и постоянной Керра в парах и газах позволяют на основании формул 4 определять главные поляризуемости молекул и, пользуясь качественными соображениями Зильберштейна [117], делать важные выводы о строении молекул. Этому вопросу посвящено много исследований, которые с достаточной полнотой неоднократно излагались Стюартом [115, 1161. [c.225]

В [69] параметр Г не вычисляется, но определяется из измеренных величин коэффициента деполяризации или постоянной Керра. Хорошее согласие вычисленных значений Гк и Гд для двух различных явлений и означало бы хорошее согласие теории с опытом. Расчет, выполненный Ансельмом [69] для случая сероуглерода, дал значения Гда= —0,14 и Гк = —0,31, а для случая бензола — Гди = —0,32 и Гк = —0,45. [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...