Ферма продольная мода

В идеальном случае излучение должно быть сосредоточено в единственной продольной моде. В некоторых полосковых ДГС-лазерах на GaAs — ALGai ArAs, полученных протонной бомбардировкой, действительно наблюдается одномодовое излучение с выходной мощностью до 3 мВт с одного зеркала. В то же время в других идентичных лазерах наблюдается многомодовая генерация [165]. Отсюда сразу встает вопрос, однородно или неоднородно уширен спектральный профиль усиления. В случае однородного уширения убыль носителей, давших вклад в увеличение стимулированного излучения на одной частоте, компенсируется быстрой термализацией внутри зон. Такая быстрая тер-мализация поддерживает распределения, определяемые квази уровнями Ферми. В случае неоднородного уширения концентрация носителей на длине волны генерации уменьшается и увеличение накачки приводит к возрастанию усиления на других длинах волн, в результате чего возникают другие продольные моды. Таким образом, при однородном уширении нужен другой механизм, ответственный за появление многомодовой генерации. [c.291]

В этой области промежуточной связи, по-видимому, более удобно говорить об электронной жидкости, неже- ли об электронном газе, причем жидкостный характер поведения становится все более заметным, когда мы переходим к большим значениям г ). Так, например, при Гв 7,3 уже имеется N плазмонных степеней свободы (при выборе величины р = 0,47г />), т. е. число независимых продольных коллективных мод достигает здесь своей максимальной величины. К вопросу об области значений г,, где поведение электронного газа носит жидкостный характер, можно подойти и иным путем, сравнивая нулевую энергию плазмонов с энергией Ферми. Полагая р 0,47г />, получаем, что(р /12) Аю я 2,21//-2 примерно при / = 5,4. Так или иначе совершенно ясно, что при концентрациях электронов, характерных для металлов, ни одно из разложений — ни (3.98), ни (3.59)—не является справедливым. Более того, при таких концентрациях вообще не может существовать никакого разложения энергии в ряд. Поэтому для исследования области промежуточной связи необходимо развить иные методы расчета. Мы вернемся к этому вопросу в 6 настоящей главы. [c.162]

В этой области промежуточной связи, по-видимому, более удобно говорить об электронной жидкости, неже- ли об электронном газе, причем жидкостный характер поведения становится все более заметным, когда мы переходим к большим значениям г ). Так, например, при Гв 7,3 уже имеется N плазмонных степеней свободы (при выборе величины р = 0,47г />), т. е. число независимых продольных коллективных мод достигает здесь своей максимальной величины. К вопросу об области значений г,, где поведение электронного газа носит жидкостный характер, можно подойти и иным путем, сравнивая нулевую энергию плазмонов с энергией Ферми. Полагая р 0,47г />, получаем, что(р /12) Аю я 2,21//-2 примерно при / = 5,4. Так или иначе совершенно ясно, что при концентрациях электронов, характерных для металлов, ни одно из разложений — ни [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...