Проводимость безразмерная акустическая

Безразмерный акустический импеданс = (г/рс) = 0 — Смещение мембраны в см Безразмерная акустическая проводимость = (рс/г) = х — ю Фазовый угол [c.13]

Безразмерная акустическая проводимость [c.14]

Ниже мы увидим, что там, где звук встречает поверхность, за которой лежит среда, отличная от воздуха, например граничная поверхность трубы или стена помещения, величина безразмерной акустической проводимости т для данной поверхности является мерой действия этой поверхности на падающий звук. [c.267]

Но из уравнения (30.7) мы можем вывести, что доля мощности, теряемая волной, падающей под углом О, при отражении от плоской поверхности с удельным акустическим импедансом т. е. с безразмерной акустической проводимостью = 7 будет равна [c.423]

Умножим безразмерную акустическую проводимость х данной стены на восьмикратную её площадь и просуммируем это произведение по всей площади двух стен, перпендикулярных к оси х полученную таким образом величину [c.441]

Секундная потеря энергии на квадратном сантиметре поверхности стены равняется среднему значению произведения давления на нормальную к стене компоненту скорости частиц она равняется хр 2 с), где у —удельная акустическая проводимость материала стены в единицах рс (безразмерная проводимость). Полная секундная потеря энергии на стенах будет равна [c.439]

Величина = (z/,j )= —гх кэзывается безразмерным акустате- ским импедансом, а обратная ей величина т] = (1/С)=у- — ia —безразмерной акустической проводимостью. Эти величины показывают степень несогласованности импедансов при каком-либо изменении среды плп при перемене поперечного сечения. [c.267]

Две другие кривые на фиг. 56 показывают поведение безразмерной акустической проводимости (активной и реактивной компоненты), т. е. действительную и мнимую часть проводимости p z) на конце х = 0. Если возбуждающий поршень, расположенный в точке ос = 0, создаёт силу постоянной амплитуды, воздействующую на воздух в трубе [что будет в случае равенства (23.27), если Z < ZЛ, югда излучаемая мощность будет [c.285]

Очевидно, что свойства звуковых волн в канале с затуханием, даже для основной волны, сильно осложнены, когда безразмерная проводимость стен не мала по сравнению с единицей. Если к этому прибавить тот факт, что многие пористые аку-стическве материалы обладают импедансом, сильно зависящим от частоты, становится очевидным, что лишь немногие, причем довольно шаткие, обобщения могут быть сделаны относительно распространения звука в трубах с сильно поглощающими стенками. Изучение графика на листе V показывает, что для отрицательных фазовых углов (преобладание упругости) и для большРхХ значений к (малые значения импеданса или высокие частоты) величина может стать достаточно большой, и тогда даже основная волна может сильно затухать. Дальнейший анализ показывает, что в этих случаях основная волна далека от однородной плоской волны, и большая часть энергии волны отсасывается от оси трубы к периферии, где она наиболее быстро поглощается по мере того, как распространяется вдоль трубы. Положительный фазовый угол (инерционное реактивное сопротивление) создаёт противоположный эффект. Изменение акустических свойств с частотой является наибольшим, [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...