Флоренс

Влияние скорости деформирования также может приводить к появлению изгибающих моментов, которые будут создавать сопротивление выпучиванию. Из рис. 1, б видно, что скорость окружного деформирования в точке А больше, чем в точке В. Поэтому если предел текучести материала возрастает по мере увеличения скорости деформирования, то точки на рис. 6, соответствующие напряжениям в Л и S, будут лежать на эллипсах текучести, расположенных по разные стороны от эллипса текучести, соответствующего средней скорости окружных деформаций (как и в случае упрочнения, проиллюстрированном на рис. 6, б). Флоренс [3] изучал [c.60]

Кручение слоя конечной толщины жестким круглым штампом исследовалось в работах Флоренса [312] и Кира [325]. Здесь методом парных уравнений решение задачи сводится к интегральному уравнению Фредгольма второго рода, которое решается приближении. В указанной работе Кнра рассматривается еще одна задача о кручении конечного слоя при смешанных граничных условиях. [c.244]

В связи с этим интересно отметить, что эксперименты по упругим колебаниям Эрнста Флоренса Фридриха Хладни ( hladni [1787,1], [c.234]

В последнее время существенное внимание уделяется и температурным задачам концентрации напряжений. Их решению предшествует определение возмущения теплового потока вблизи кои-центратороз па основе теории теплопроводности. Эти вопросы рассмотрены в работах Л, И, Фридмана 11741, X. Дерискевича tl981, А. Л, Флоренса и И. Н. Гудьера [200, 2011, [c.10]

Если вместо условия Дел = 0 задается условие стас = 0 (как, например, в случае"кольца), то соответствующей точкой эллипса текучести, разрушающейся без выпучивания оболочки, будет точка О, показанная на рис. 6, в. При возникновении выпучивания окружная деформация в точке А (рис. 1, б) будет большей, а в точке В — меньшей, чем средняя окружная деформация, однако величина осевой деформации в точках А п В будет одной и той же. Таким образом, векторы приращений деформаций в точках Л и 5 будут иметь одну и ту же осевую составляющую, но различные окружные составляющие. Следовательно, эти векторы не будут параллельны изображенному на рис. 6,6 вектору приращений деформаций в точке О, а будут немного повернуты относительно него. Так как векторы приращений деформаций должны быть нормальны к эллипсу текучести, то это различие в направлениях означает, что величины напряжений в точках А п В будут различными, как это показано на рис. 6, г. Изгибающий момент, который соответствует этой разности напряжений, Гудьер назвал моментом направления (dire tional moment).. Интересно заметить, что при Двх = 0 такие моменты не возникают, поскольку в этом случае все векторы приращений деформаций имеют одно и то же направление. Флоренс и Гудьер [4] исследовали осесимметричное выпучивание толстостенных труб с учетом моментов направления. [c.61]

Температурные напряжения. Работа Си [2] упоминалась выше. Температурную задачу для пространства с круглой щелью рассматривал Снеддон [4]. Флоренс (Floren e) и Гудьер (Goodier) [1] получили решение для плоскости, находящейся в постоянном температурном поле, ослабленной овальным отверстием. Другие примеры можно найти у Париса и Си [1]. Температурными задачами занимались Н.М. Боро- [c.425]

ФЛОРЕНС, флорентин, легкая, гладкая шелковая ткань полотняного переплетения из тонких сортов шелка. Ф. вырабатывают обычно в светлых цветах применяется при пошивке женского платья и блузок или как подкладочная ткань. Ф. может заменять тафту, от которой отличается ббльшим блеском, получаемым как благодаря особой отделке Ф., так и тем, что флоренс вырабатывается из хорошо отваренного шелка. н. Арманд. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...