Осцилляторы крутильные

Глазов и др. [108] определяли одновременно ti и а посредством измерения амплитуды и скорости затухания крутильных колебаний осциллятора, погруженного в жидкость (см. гл. 4, 2). Численные значения а и т) получены из измеряемых параметров с помощью теоретических уравнений, составленных для данного метода. В такой ситуации имеется опасность, что экспериментальные ошибки могут привести к тому, что особенности в поведении одного из параметров ложно проявятся в другом параметре. Мы подозреваем, что этот фактор объясняет различия между результатами для о, полученными Глазовым и др., и результатами других исследователей, которые имеют место для системы 1п—Те [24, 195, 268]. [c.58]

Модель гармонического осциллятора, в которой две метиловые грз ппы испытывают крутильные колебания. [c.151]

Крутильные осцилляторы. Два простых типа крутильного осциллятора изображены на рис. 31. Рассмотрим маятник или баланс карманных часов, совершающий крутильные колебания [c.36]

Рис. 32. Крутильный осциллятор, состоящий из вала и двух дисков.

Таким образом, рассмотрение всех трех осцилляторов, совершающих крутильные колебания, приводит к одному уравнению движения, ранее полученному для других случаев. [c.38]

Ведущее колесо электровоза R, которое катится ио рельсам с практически постоянной скоростью, обычно связано с мотором М двумя сцепными тягами. Массу, вращающуюся вместе с мотором, можно рассматривать как упругую систему, связанную с ведущим колесом и совершающую крутильные колебания. Жесткость пружины этого осциллятора зависит от положения колеса, т. е. от угла [c.153]

В качестве примера приведем данные об измерениях в диметилфталате. Мэзон применил крутильный осциллятор из кристалла дигидрофосфата аммония (р =1,804) в виде цилиндра с размерами [c.307]

В 2.6 мы рассмотрели двухчастотпую колебательную систему в однородном ноле тяжести. Здесь изучим движения более сложной (пятичастотной) колебательной системы, которая называется горизонтальными крутильными весами, или крутильной системой. Такая система представляет собой механический осциллятор, период крутильных колебаний которого определяется [c.80]

В 1936 г. Фред К. Розе (Rose [1936, 1]) распространил этот метод на крутильные колебания, выбрав в качестве образцов кварцевые кристаллы, вырезанные подходящим образом. Ему удалось свести к минимуму эффект трения на границе путем введения осциллятора, образованного из трех частей — кварцевого кристалла, магниевой вставки и каменной соли. Магний был выбран по причине близости значений коэффициента термического расширения для него и для каменной соли. Это позволило получить численные значения, приведенные в табл. 100, трех постоянных упругости Сц, Сц и Сц кристалла каменной соли кубической сингонии, при нескольких значениях температуры между 80 и 270 К, которые Розе сравнил с ква-зистатическими значениями этих постоянных для каменной соли, полученными ранее Вольдемаром Фохтом (Voigt [1876, 1], [1885, [c.454]

В принципе, выбрать из двух классов моделей более подходящий можно было бы, сравнив их по сте пени долговременной регулярности солнечного цикла, поскольку в моделях с изначальным магнитным по лем мы имеем глубоко погруженный, периодический осциллятор, а в модели динамо колебания возбуждаются Нерегулярной регенерацией поля турбулентным динамо. Крутильный осциллятор, если он вообще существует, может, вероятно, поддерживать фазовую когерентность в течение многих тысяч циклов, даже несмотря на то что наблюдаемая фаза солнечного цикла искажается из-за вариаций времени, необходимого трубкам с магнитным потоком для всплытия на поверхность. В протиБоположность этому регенеративный процесс турбулентного динамо дает широкий разброс периодов даже при наличии определенного среднего периода. Его сравнительно короткая память означает, что фазы двух циклов, которые разделены промежутком, превышающим некоторое характерное время корреляции, должны быть распределены случайным образом. [c.215]

Еще в 1890 г. лорд Кельвин провел ряд экспериментов по изучению крутильных колебаний стержней с целью изучения поглощения. Знакомясь с оборудованием, которое использовалось 40—50 лет назад, можно только удивляться тому, что измерение продольных, крутильных и изгнбиых резонансных явлений на цн-лиидрических образцах горных пород позволили сделать выводы, которые представляют интерес и в настоящее время, и поставить вопросы, которые до сих пор занимают исследователей. Современная техника изучения резонансов на стержнях обеспечивает контроль за флюидонасыщением и внешним давлением, позволяющий моделировать условия естественного залегания. В другом способе используется острота резонансной кривой простого осциллятора, в котором Пружиной служит тонкий стержень пород, а массивная нагрузка обеспечивает низкую резонансную частоту. В сделанном с высокой точностью шарике горной породы может возбуждаться семейство резонансных мод, обеспечивая измерения параметров ее поглощения продольных и поперечных волн в широком диапазоне частот. Фактически тот же способ применяется и для изучения [c.91]

Экспериментальная установка, используемая для этой цели, изображена на фиг. 348. На оси цилиндрического сосуда помещен совершающий крутильные колебания осциллятор, представляющий собой ЦИЛИНДР, вырезанный из ди гидрофосфата аммония вопрос о выборе среза и об электрическом возбуждении был разобран в гл. И, 5, п. 2. Сосуд можно эвакуировать или заполнять исследуемой жидкостью. Экспериментально определяются изменение RE электрического сопротивления осциллятора и изменение f его собственной частоты при заполнении сосуда жидкостью. Эти величины удовлетворяют соотношениям [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...