Бозоны плотность состояний

Подводя ИТОГ сказанному, мы обнаруживаем следующую общую картину во всех этих случаях возможны два типа равновесных состояний системы на термодинамической плоскости, которые соответствуют случаям Т > или Т < Т . Ниже можно определить параметр порядка, который, по крайней мере в окрестности Тс, является монотонно убывающей функцией Т, стремящейся к нулю при Т Тс- Выше Тс параметр порядка тождественно равен нулю для всех Т > Т - Параметром порядка для системы жидкость — пар является разность плотностей Иь — Ид сосуществующих фаз для магнетика параметром порядка является намагниченность при нулевом магнитном поле в вырожденном бозонном газе им является доля частиц, находящихся в основном состоянии, П(,)/М. Существование отличного от нуля параметра порядка является проявлением нарушения симметрии на микроскопическом уровне. Выше Т все равновесные состояния трансляционно-инвариантны (т. е. однородны) в первом случае и вращательно-инвариантны (т. е. изотропны при (0 = 0) во втором случае. Ниже Тс существуют равновесные состояния, не обладающие этой симметрией, вследствие чего и возможны отличные от нуля значения параметра порядка. [c.326]

Свойства индуцированного излучения объясняются тем, что фотоны являются бозе-ча-стицами, основная особенность которых состоит в способности заселять одно и то же состояние с неограниченной плотностью, причем вероятность попадания бозона в данное конкретное состояние тем выше, чем сильнее это состояние заселено. Поэтому если вблизи возбужденного центра (например, атома), находящегося на уроа-фотон с энергией /i niz, то центра на уровень Ei. При [c.340]

Наиболее оптимальной функцией, описываюш ей экспериментальные спектры избыточной плотности колебательных состояний и бозонный пик в стеклах и содержаш ей наименьгпее число подгоночных параметров, является логарифмически нормальная функция [c.186]

Квантовая цепочка уравнений для приведенных матриц плотности. Рассмотрим для определенности квантовую систему бозонов или фер-мионов с гамильтонианом Я = Я + Я, где Я и Н определяются выражениями (4.1.25) и (4.1.27) соответственно. Для упрощения формул мы будем часто использовать краткую форму записи квантовых чисел одночастичных состояний = 1, / = 1 и т. д. Итак, запишем гамильтониан в виде [c.266]

Решение. Рассматриваемая модель системы (а-частииы -(- электронный газ) — это система без стенок. Она удерживается в стационарном состоянии (с неизменным радиусом Я) исключительно внутренними силами. Во-первых, а-частицы стягиваются гравитационными силами, так как это бозоны и паулевского расталкивания у них нет (гравитационные эффекты для электронов слабее, так как их масса в 8 10 раз меньше). Во-вторых, электрические силы взаимодействия а-частиц с электронами обеспечивают в среднем нейтральность среды, поэтому плотность числа в-частиц всюду пропорциональна плотности электронного газа, Па = Пе/2. В-третьих, электронный газ расталкивается вследствие принципа Паули, создавая давление, равное при 9 = 0 величине рзл = -д< /дУ (при 0 = 0 свободная энергия совпадает с внутренней). Так как [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...