Поток нейтронов разрыв

РАЗРЫВ ПОТОКА НЕЙТРОНОВ [c.123]

Разложение потока нейтронов в ряд по полиномам Лежандра в плоской геометрии имеет существенный недостаток. На плоской поверхности раздела распределение потока нейтронов, как функция косинуса угла рассеяния .I, обычно претерпевает разрыв при х = 0. Однако любая конечная сумма полиномов Лежандра на интервале — 1 х 1 будет непрерывной при .1 — 0. Таким образом, представление потока нейтронов вблизи поверхностей раздела с по.мощью полиномов Лежандра очень неточно. Эта трудность приводит также к неопределенностям в выполнении граничных условий свободной поверхности. Как отмечалось в разд. 2.5.4, такие граничные условия не могут быть удовлетворены точно, и поэтому были использованы различные приближения. В частности, было предложено использовать отдельные разложения в ряд по полиномам Лежандра для интервалов изменения косинуса угла рассеяния — 1 < .I < О н О .I 1. [c.123]

Прежде чем перейти к дальнейше.му рассмотрению, необходимо уяснить поведение потока нейтронов на поверхности раздела. Поток нейтронов Ф (х, х) является функцией как пространственной, так и угловой пере.менной. Было показано (см. разд. 3.1.5), что для фиксированного не равного нулю, т. е. для данного направления, плотность (или поток) нейтронов должна быть непрерыв ной при пересечении поверхности раздела. Однако для фиксированного х на поверхности поток нейтронов, как функция х, претерпевает разрыв при х = О То, что это имеет место, можно показать следующим образом. [c.123]

Таким образом, разрыв потока нейтронов Ф при х = О дается выражением [c.124]

В разд. 3.5.1 было показано, что в плоской геометрии обычно существует разрыв в угловом распределении потока нейтронов при ц = О на поверхности (или границе). Было найдено, что при решении уравнения переноса с помощью разложения потока в ряд по полиномам Лежандра полезно исследовать каждую сторону разрыва отдельно. Аналогичное двойное Рд -приближение было использовано в методе дискретных ординат с отдельным разложением потока в интервалах —1 х ОиО х 1 18]. [c.173]

При разложении потока нейтронов по полиномам Лежандра Рп (ц)> если в уравнениях нет дельта-функций, описывающих анизотропные источники, следует ожидать сходимости этого разложения в соответствии с уравнением (П.З), причем в плоской геометрии возможен разрыв при ц, = О (см. разд. 3.5.1). [c.475]

На металлические конструкции ионизирующие излучения влияют мало. На свойства металлов оказывают влияние только нейтронные потоки большой интенсивности, более 10 нейтр/см . При бомбардировке нейтронами может, например, увеличиться прочность на разрыв, измениться текучесть и эластичность, повыситься удельное сопротивление (на 10—20%) [12]. В месте контакта металлов с органическими материалами возможно образование металло-органи-ческих соединений. [c.84]

Используя развитые выше доводы, можно показать, что на криволинейной псжерхности раздела поток нейтронов не будет разрывной функцией х. Рассмотрим криволинейную поверхность с локальным радиусом кривизны R (рис. 3.6). В этом случае нейтроны, движущиеся с направляющим косинусом os Э = х, могут приходить от источников <7", расположенных вдоль прямой длиной s =-= в среде слева от поверхности раздела и от источников <7+ на продолжении этой прямой в другую среду. Таким образом, когда .i О, то О и вклад в поток нейтронов источников q (и сечения а ) в среде, расположенной слева от границы, стремится к нулю непрерывно. Следовательно, поток нейтронов непрерывен как функция х, и разрыв при х = О отсутствует. [c.125]

В этом плазменном сгустке снова образуется плазменный диод (разрыв на пинче), напряжение на к-ром после резкого подъёма (<10" с) до величин ок. 0,5 МэВ медленно (>10" с) снижается. При этом мощный электронный поток, заменивший во втором режиме ток проводимости, сам замагнычивается и замещается через нек-рое время ионным потоком. Часть ионов этого потока, имеющих ср. энергии 20—200 кэВ, оказывается захваченной собств. магн. полями П. ф. (токовыми круговыми и сжатым продольным). Весьма высокая концентрация токов и полей, достигаемая в этом режиме, приводит к генерации мощных потоков заряж. частиц, а удержание ионов ср. энергии в собств. полях является причиной генерации высокоинтенспвного нейтронного излучения. [c.613]

В приведенном выше рассмотрении предполагалось, что групповая структура такова, что позволяет подразделять энергетический интервал на систему неперекрываюш,ихся групп. Однако можно использовать группы, которые перекрываются по энергии. Такая ситуация может возникнуть, например, в среде, где имеется разрыв температуры. В этом случае поток тепловых нейтронов можно представить двумя группами с различными групповыми сечениями, причем каждая из групп характеризуется одной из двух температур. В такого рода случаях расчет групповых констант требует физических моделей для внутригруппового спеюра и для механизма перевода нейтронов из одной группы в другую [34]. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...