Теория Бардина простых металлов

Простейший тип поведения теплопроводности имеет место у чистых сверхпроводников I рода, у которых фононная теплопроводность может быть пренебрежимо мала до температур значительно ниже температуры перехода Тс. Если температура перехода Тс меньше температуры, при которой теплопроводность имеет максимум, то металл становится сверхпроводящим при такой температуре, когда средняя длина свободного пробега электронов в нормальном состоянии почти полностью ограничивается рассеянием на дефектах и, таким образом, не зависит от температуры. Если предположить, что в сверхпроводящем состоянии средняя длина свободного пробега эффективных электронов остается такой же, как в нормальном состоянии ), и что скорость этих электронов не меняется, то отношение теплопроводностей сверхпроводящего и нормального состояний должно быть равно отношению соответствующих теплоемкостей. Выражение для электронной теплоемкости сверхпроводника, даваемое в теории Бардина—Купера— Шриффера (БКШ) [14], является довольно сложным, однако при Т < 0,47 с оно приводит к экспоненциальной температурной зависимости тепло- [c.246]

Соотношения (5.466) и (5.48) позволяют теперь вычислить фононные спектры простых металлов, исходя непосредственно из основных уравнений квантовой механики. Такой расчет представляет значительный интерес, ибо, как мы видели в гл. И, в настоящее время эти спектры непосредственно измерены на опыте. Наиболее трудным является, по-видимому, вычисление величины Оно было выполнено Бардином [7] для одновалентных металлов и будет рассмотрено в 7 настоящей главы, Результаты этого расчета были использованы в работе [4] при исследовании поведения фононов в натрии в пределе больших длин волн. Сравнение теории с опытом в этой области значительно облегчается, если рассматривать не просто 0)2, а сумму 2 кц- предельном случае длинных волн мы получаем [c.319]

Теория сверхпроводимости Бардина — Купера — Шриффера. Выше в простой форме было изложено то основное, что мы знаем о сверхпроводниках интересные экспериментальные данные и феноменологические соотношения. Уже из этого описания можно усмотреть, что нет никакой нужды в каких-то отдельных теориях сверхпроводящих свойств для разных столбцов и строк периодической системы элементов, равно как для чистых металлов, с одной стороны, для сплавов — с другой, или, наконец, для сверхпроводников с различными кристаллическими структурами. Конечно, разные сверхпроводники обнаруживают количественное различие в деталях своих сверхпроводящих свойств, но очевидно также, что эти детали малосущественны при подходе с точки зрения уже существующей общей квантовой теории сверхпроводимости, которую мы будем сейчас обсуждать. Эта общая теория, как уже отмечалось выше, была создана в 1957 г. Бардином, Купером и Шриффером [4]. [c.446]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...