Центры проскальзывания фазы

Физическая интерпретация полученной картины иная, чем у магнитных вихрей. В определенных точках вдоль проводника происходит скачок временной производной фазы дx дt, т. е. скорости изменения фазы со временем. Этот процесс является периодическим. В течение большей части периода скорости изменения фазы с двух сторон отмеченных точек на проводнике одинаковы. Однако в определенные моменты фаза меняется более резко, причем по разному с двух сторон от этих точек, так что в результате возникает разница фаз, равная 2я. Поэтому такие точки называются центрами проскальзывания фазы ). Поскольку функция = ехр(1х) должна быть однозначной, то в самом центре в момент проскальзывания фазы = 0. [c.486]

Отметим, что на рис. 16.1 изображена прямоугольная решетка, соответствующая не зависящему от времени расположению центров проскальзывания фазы вдоль сверхпроводника. Однако, вообще говоря, решетка может быть и косой, что соответствовало [c.486]

Однако в определенные моменты фаза меняется более резко, причем по разному с двух сторон от этих точек, так что в результате возникает разница фаз, равная 2я. Поэтому такие точки называются центрами проскальзывания фазы ). Поскольку функция = ехр(1х) должна быть однозначной, то в самом центре в момент проскальзывания фазы = 0. [c.487]

Если в сверхпроводнике нет центров проскальзывания фазы, то общим решением является т) = 0. Это возможно лишь до тех пор, пока ток меньше с- [c.488]

Когда ток превышает / , появляется центр проскальзывания фазы. Пусть он находится в точке X (рис. 22.21 б). При этом получаем [c.488]

Благодаря проскальзыванию фазы все величины периодически зависят от времени с периодом i,. В эксперименте измеряются средние по времени ток и разность потенциалов (такие средние мы обозначим чертой). Согласно (22.96) Т1 = йф (так как 5х/ =0)-Среднее электрическое поле слева от центра проскальзывания фазы (О < J < X) получается из формулы (22.98) [c.489]

Согласно рис. 22.21 в центре проскальзывания фазы сверхпроводящий ток пульсирует от максимального значения до нуля. Максимальное значение не может превышать / . Ввиду этого в таком центре /, = а/с, где а < 1. Мы сделаем предположение, что даже при наличии нескольких центров в каждом из них js=ajg с тем же самым а, не зависящим от числа центров. Конечно, это модельное предположение, однако, как мы увидим ниже, оно дает возможность объяснить ступенчатую характеристику на рис. 22.20. А пока рассмотрим один центр. Итак, имеем [c.489]

Из соображений симметрии можно предположить, что центр проскальзывания фазы расположится посередине проводника, т. е. A bL/2. При этом находим [c.490]

При токе jg, превышающем верхний предел в (22.107), появляются два центра проскальзывания фазы. Довольно естественно предположить, что они будут расположены так, чтобы ток / был симметричен относительно каждого из них. Это возможно, если они локализованы при Xi = L/I, X = 3L/A. При этом [c.490]

Опять определяем коэффициенты С,, С, из условия, чтобы в центрах проскальзывания фазы /, = /—/в = а/ Это дает i = j = Сз = — (/—aje) (e a)/ h (L/i6g). [c.491]

Из условия скачка t] в центре проскальзывания фазы получаем связь коэффициентов с периодом а из формулы, аналогич ной (22.105) (но на этот раз слева стоит 4я/ ,),— связь i с V. Отсюда находим следующий участок характеристики [c.491]

Дальнейшее увеличение тока приводит к появлению большого числа центров проскальзывания фазы и аналогичным зависимостям V (j). Кривая зависимости ///, (п аЕЦ E = VIL) ддя /6 =16 приведена на рис. 22.22. При этом взято а=0,09 (см. ниже). [c.491]

Итак, оказывается, что характеристика состоит из скачков напряжения и участков с линейной зависимостью V (/). Это соответствует экспериментальным результатам. При увеличении L интервалы (22.107), (22.111) и все последующие уменьшаются и характеристика приближается к непрерывной зависимости V(j). Эту зависимость нетрудно найти, обобщая предыдущий вывод на п центров проскальзывания фазы. Линейный участок характеристики номера п имеет вид [c.491]

Центры проскальзывания фазы 48в Циклотронная масса 74 [c.520]

Но в центре проскальзывания производная фазы дx/дt терпит разрыв А дх/д1) = 2л/1 . Согласно (22.96) отсюда следует, что [c.488]

Другой класс задач решался при исследовании проблемы обеспечения маневренности шагаюп1,его экипажа. Рассматривались два основных вида поворота, названных точным и приближенным . Сложность проблемы здесь заключалась в том, что в отличие от колесных транспортных средств поворот шагающего экипажа осуществляется не перемещением движителей по земле, а перемещением корпуса экипажа относительно неподвижно стоящих в опорной фазе ног. Причем ставилась задача исключить проскальзывание опорных ног по земле. Точный поворот предполагает постоянную ориентацию корпуса экипажа по отношению к центру кривизны траектории его центра тяжести. Расчетная модель корпуса экипажа при этом представляет собой горизонтальную раму, внутри которой ортогональные вертикальные ноги перемещаются по двум взаимно перпендикулярным направлениям — вдоль продольной 5ц и поперечной 5 осей корпуса под действием раздельных приводов. [c.36]

Интенсивное перемешивание, зафиксированное на кинокадрах, частично можно объяснить кривизной линий тока сразу за входом в сужение. Существует заметный градиент давления от центра кривизны в наиравленин осевой линии канала. Этот градиент давления вы.чывает дви кение паровой фазы от осевой линии к стенкам, а жидкой фазы в обратном направлении. Сильное перемешивающее действие, по-видимому, может значительно уменьшить проскальзывание, существующее между жидкой и газовой фазами. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...