Лайона уравнение

Лайона уравнение 210 Ламберта закон 375 [c.479]

Лайона уравнение 198 Ламберта закон 352 Ламинарный подслой 182 [c.423]

Это так называемое уравнение Лайона, которое пригодно как для ламинарного, так и для турбулентного течения жидкостей. [c.339]

Уравнение (19.34) было впервые получено Лайоном. Оно действительно как при ламинарном (Ят = 0), так и при турбулентном течениях. Если известно распределение скоростей Wx(r), то по уравнению (19.34) можно определить коэффициент теплоотдачи. [c.301]

Уравнение (8-3) было получено Лайоном. Оно пригодно как для турбулентного, так и для ламинарного течения. Если известно распределение скоростей Wx r), то с помощью уравнения (8-3) можно рассчитать коэффициенты теплоотдачи. [c.210]

Угловой коэффициент 393 Уравнение Лайона 210 [c.481]

Первый член уравнения (3.110), а также уравнение (3.111) тождественны интегральному соотношению, полученному Р. Лайоном для химически инертных теплоносителей [3.49]. [c.110]

Лайон аппроксимировал свои результаты уравнением [c.102]

Для ВОДЫ и других жидкостей (кроме жидких металлов) решение на основе уравнения Лайона обычно получается в виде [c.183]

Расчет по интегралу Лайона без учета переменности теплоемкости по сечению потока уравнение (I ))лел сильно заниженные результаты [c.87]

Уравнение (8-3) было получено Лайоном [Л. 298]. Уравнение Лайона является универсальным, оно пригодно как для турбулентного, так и для ламинарного течений. Если известно распределение скоростей ш (г), то с помощью уравнения (8-3) можно рассчитать коэффициент теплоотдачи. [c.198]

В работе Б. С Петухова и В. В. Кириллова [Л. 200] теплоотдача вычислялась по уравнению Лайона (8-3). При расчете было принято, что [c.203]

Лайона (8-3). Численное решение уравнения (8-3) при условии 8=— = 1 [c.239]

При развитом турбулентном течении опытные данные [Л. 237] согласуются с уравнением Лайона (11-20). [c.241]

Угловой коэффициент 362, 366, 372 Уравнение Лайона 198 [c.424]

Легко видеть, что в случае постоянных физических свойств жидкости уравнение (9-32) сводится к хорошо известному интегралу Лайона. [c.180]

Подстановка в уравнение (10) выражения (8) для дв/дц дает аналог интеграла Лайона для теплообмена при течении жидкости в магнитном поле [c.114]

Для сценки условий теплопередачи от жидких металлов, движущихся в цилиндрической трубе к ее поверхности при турбулентном режиме движения, обычно используют уравнение Лайона [c.18]

Если в уравнении (7.60) положить qv= О (тепловыделения отсутствуют), а /а = Рг (Vj./v)(l/PrT), то можно получить выражение известного интеграла Лайона [29] [c.284]

Интеграл Лайона для плоского канала получается, если в уравнении (7.83) принять 2 = О или в уравнении (7.84) = О, а. , а = (Рг/Рг ) (vт/v), ду = О, т. е. [c.287]

Подставив значение (1) из уравнения (7.99) в соотношение (7.100), получим интеграл Лайона для стабилизированной теплоотдачи в плоском канале при граничных условиях первого рода [c.288]

Интеграл Лайона для кольцевого канала получается, если в уравнении (7.111) положить = О или в уравнении (7.112) = 0 тогда при ду = 0 (тепло подводится только через одну из поверхностей) [c.290]

Третье предположение Лайона об использовании данных И. И. Никурадзе приводит к ошибочному выражению свободного члена в формуле (7.168). Выше показано, что свободный член в уравнении Ки = Кпо (Не) + / (Ке, Ре) можно представить в виде формулы Кио = 7,24 — 49/Ке , из которой следует, что Кпо 7 только при Не 3-10 при Не < 3 10 значение Кио заметно уменьшается и при Не = [c.304]

Рассмотрим турбулентное течение в прямой круглой трубе. Для расчета теплоотдачи при гидродинамически и термически стабилизированном течении и <7 = onst может быть использовано уравнение (8-3). Численное решение уравнения (8-3) при условии Ргт = е /ед = 1 было получено Лайоном [Л. 214] он аппроксимировал расчетные данные в характерном для жидких металлов интервале чисел Рг формулой [c.243]

Численное решение уравнения (5.16) для 7 = сопз1 и е=1 было получено Мартинелли [66] и Лайоном [65]. Последний показал, что полученные расчетные данные хорошо аппроксимируются в характерном для жидких металлов интервале чисел Прандтля формулой [c.83]

Мартинелли впервые применил теорию гидродинамической аналогии для жидких металлов, учтя молекулярную теплопроводность в турбулентном ядре. В расчетах было сделано предположение, что отношение коэффициентов турбулентных переносов тепла и количества движения = не зависит от радиуса и скорости течения. Лайон получил общее уравнение для коэффициента теплообмена в трубе [c.361]

Лагранжа уравнение 270 Лайона интеграл 247 Левека решение 98 [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...