Переход поля из одного диэлектрика в другой

В случае перехода электрического поля из одного диэлектрика в другой (рис. 2.15) соотношение углов Ki и as между направлениями векторов напряженности поля нормально к поверхности раздела (под переменным напряжением) определяется формулой [c.25]

Пример. В электростатике хорошо известно, что при переходе из одного диэлектрика в другой имеет место преломление линий электрического поля. Если рассматривать электрический потенциал К, определенный внутри некоторой области В, образованной подобластями из материала с диэлектрической проницаемостью 1 и 2 из материала с диэлектрической проницаемостью 82, то уравнение для потенциала изменяется при переходе иэ одной среды в другую. [c.11]

Слабосвязанные ионы в результате тепловых флуктуаций могут переходить из одного положения равновесия в другое, преодолевая потенциальные барьеры. В отсутствие внешнего электрического поля такие перемещения являются случайными и диэлектрик остается не-поляризованным. Наложение внешнего электрического поля изменяет потенциальный рельеф в дефектных областях, и появляется некоторое преимущественное направление перемещения ионов (рис. 3.31). [c.260]

При расчете поля в электроизаляционных конструкциях в случае перехода электрического поля из одного диэлектрика в другой (рпс. 1-15) соот-ношенпе углов п а. между направлениями векторов налрянчонностп поля нормалью к поверхности раздела (под переменным напряжением) определяется соотношением [c.28]

Во многих диэлектоиках имеются слабосвязанные ионы. Это могут быть ионы, находящиеся в междоузлиях, или ионы, локализованные вблизи структурных дефектов. За счет тепловых флуктуаций ионы могут переходить из одних положений равновесия в другие, преодолевая потенциальные барьеры. При отсутствии внешнего электрического поля такие перемещения являются случайными и диэлектрик остается неполяризованным. Под действием поля изменяется потенциальный рельеф и появляется некоторое преимущественное перемещение ионов в дефектных областях. Так возникает поляризация. В зависимости от особенностей структуры диэлектрика и типа дефектов время релаксации ионной тепловой поляризации при комнатной температуре колеблется от Ю до Ю- с. [c.284]

У С. 8 сильно изменяется с изменением напряженности поля, подобно магнитной проницаемости ферромагнетиков. С. роднит с ферромагнетиками и гистерезисная петля зависимости заряда от приложенного к обкладкам сегнетоконденсатора напряжения, аналогичная кривой пере-магничивания. Время установления поляризации в сегнетоэлектрич. области темп-р заметно больше, чем при др. темп-рах, и в сильной степени зависит от напряженности поля. Вследствие этих аналогий свойств с ферромагнетиками С. за рубежом нередко называют ферроэлектриками. Насыщение поляризации наступает при почти полной ориентации диполь-ных моментов в соответствии с полем. При возникновении спонтанной поляризации в точке Кюри, а также при изменении внешнего электрич. поля наблюдается деформация образца — электрострикция. Поляризованные С. в сегнетоэлектрич. области темп-р являются пьезоэлектриками. Потери С. обусловлены как токами утечки, так и электрострикционными деформациями. Выше или ниже сегнетоэлектрич. области вещество ведет себя как обычный диэлектрик— исчезает доменная структура и зависимость е от Е. Темп-ра перехода из сегнетоэлектрич. в несегнетоэлектрич. состояние наз. точкой Кюри (6). В точке Кюри осуществляется переход из одной кристаллография. модификации вещества в другую. Для точки Кюри характерен максимум в температурном ходе диэлектрич. проницаемости. Ввиду низкой механич. прочности, малого температурного интервала пьезосвойств, плохой влагостойкости и др. недостатков применение сегнетовой соли в качестве С. крайне ограничено. В основном применяется сегнетокерамика (см. Керамические радиотехнические материалы), ],ля к-рой характерна достаточная механич. прочность, тепло- и влагостойкость, возможность широкого изменения св-в в зависимости от состава и технология, режима получения материала. Диэлектрич. проницаемость е порядка 400—20 ООО может мало или весьма резко изменяться с изменением напряженности поля и темп-ры. Она резко снижается при частотах выше 10 гц. Тангенс угла диэлектрич. потерь порядка (20 н- 2000)-10 , номере приближения к точке Кюри уменьшается. Он также зависит от напряженности поля. Электрич. прочность пр=2—6 кв мм. [c.163]

Целая глава настоящей книги посвящена этим эффектам из-за их большого значения в технике. Они описываются линейными определяющими уравнениями — уравнениями, необходимыми для замыкания системы дифференциальных уравнений из законов сохранения. Электромеханические взаимодействия следующего порядка приводят к электрострикции — появлению напряжения, зависящего квадратичным образом от приложенного электрического поля и, следовательно, не зависящего от его направления. Этот эффект нелинеен, для его существования достаточно самой слабой симметрии — изотропности. Поэтому электрострикция типична для всех твердых и жидких диэлектриков, причем интенсивность ее изменяется при переходе от одного вещества к другому. Пьезомагнетизм (редко встречающийся эффект) и магнитострикция (очень распространенный) — магнитные аналоги пьезоэлектричества и электрострикции. Для их описания также нужна соответствующая формулировка определяющих уравнений. Взаимодействия более высокого порядка, чем второго, можно рассмотреть аналогичным образом. [c.12]

В физике ТВ, и жидких диэлектриков под П, понимают ср, П. (поляризацию диэлектриков Р, рассчитанную на одну ч-цу и приходящуюся на единицу напряжённости электрич, поля а=Р1ЕМ, где N — число ч-ц в единицу объёма). П. полярных диэлектриков наз. ориентационной. Поляризация диэлектриков при скачкообразных переходах его ч-ц из одного возможного состояния в другое под действием поля Е можно описывать, вводя релаксационную П. Характерная особенность этих видов П.— их резкая зависимость от темп-ры. [c.577]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...