Обтекание внешнего конфузорное

Некоторые качественные выводы можно непосредственно сделать из рассмотрения табл. 16. Заметим прежде всего, что положительным т соответствуют ускоренные внешние потоки и > 0), имеющие место в конфузорных (сходящихся) каналах, а отрицательным т — замедленные потоки и < 0), наблюдаемые в диффузорах (расширяющихся каналах). Соответственно знаку т будет положительным или отрицательным параметр р. Случаю яг = О отвечает известное уже нам продольное обтекание пластинки с равномерным внешним потоком ( 7= 1, [c.543]

Заметим, что случай т = 0 отвечает прямолинейно-параллельному внешнему потоку с постоянной скоростью с, обтекающему продольнопрямолинейную пластинку. Для положительных значений показателя в (5,1) мы будем получать так называемые ускоренные потока, которые имеют место в конфузорных (сходящихся) каналах, а для отрицательных значений т будем иметь замедленные потоки в диф-фузорных каналах. Наконец, случай т = мы получаем для пограничного слоя в передней критической точке при обтекании внешним потоком выпуклого контура. В этом последнем случае i/ = onst, и поэтому из (5.19) и "(б.20) будет следовать, что обе толщины не [c.277]

Не приводя таблиц, помещенных в цитированной работе Террилла, удовольствуемся сводным графиком двух представляющих наибольший интерес величин б (х) и (dul y)y o (рис. 198). Как видно из рисунка, безразмерная толщина потери импульса б монотонно возрастает от некоторого начального значения в лобовой критической точке, равного, примерно, 0,29. Это совпадает со значением -8(р) во второй из формул (106), определенном по табл. 19 при т = р=1 и с=1, что соответствует закону распределения скоростей на внешней границе пограничного слоя вблизи лобовой критической точки U = x. Безразмерное напряжение трения растет от нулевого значения при х = 0 и достигает своего максимального значения в точке х=1, что соответствует примерно углу 57° 17 (один радиан). Затем напряжение трения убывает до нулевого значения при х = 1,82 или в градусах х = 104°30. Эта точка и является точкой отрыва 5 пограничного слоя с поверхности кругового цилиндра. В этом расчете, напомним еще раз, не учитывается обратное влияние пограничного слоя на внешний поток, т. е. то значительное искалсение, которое отрыв вносит в теоретическое потенциальное обтекание. В действительности отрыв ламинарного пограничного слоя возникает при угле х° = 82°, т. е. еще до миделевого сечения цилиндра. Отсюда нельзя сделать вывод, что отрыв происходит в конфузорной части пограничного слоя. Как у ке упоминалось ранее, минимум давления в действительном обтекании находится примерно в точке с угловой координатой 70°, так что точка отрыва расположена ниже по потоку, чем точка минимума давления, в диффузорной части слоя. [c.614]

При обтекании криволинейной поверхности скорость потока на внешней границе пограничного слоя меняется вдоль обтекаемого контура и, следовательно, йР/йхфО. Различают конфузорное течение, когда йР/йх<.0, и диф-фузорное, когда йР/йхХ). [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...