Бистабильность дисперсионная

При ЭТИХ значениях Т и С нельзя получить абсорбционную бистабильность, можно — только дисперсионную. [c.246]

Сопоставление абсорбционной и дисперсионной бистабильности Как уже было сказано, чисто абсорбционную бистабильность мы получаем в том случае, когда атомная расстройка А равна нулю. Чисто дисперсионная же оптическая бистабильность возникает при больших расстройках А, когда можно пренебречь абсорбционной частью нелинейной восприимчивости и уравнение состояния (9.47) принимает вид [c.246]

Уравнение (9.59) — это частный случай кубической модели чисто дисперсионной бистабильности [c.246]

Перейдем теперь к физическим механизмам, которые приводят к гистерезису при абсорбционной и дисперсионной бистабильности. В абсорбционном случае будем рассматривать для простоты резонансную ситуацию 0 = 0. На кооперативной ветви (т. е. ветви с более низким пропусканием) пропускание мало из-за того, что [c.246]

В случае чисто дисперсионной оптической бистабильности действует совсем иной механизм. В пустом резонаторе пропускание низкое из-за того, что частота пустого резонатора со отстроена от частоты падающего света соо. Если атомная расстройка и расстройка резонатора одного знака, то при возрастании поля падающего света нелинейный показатель преломления изменяет эффективную оптическую длину резонатора в сторону резонанса. В результате увеличивается внутреннее поле, которое еще сильнее сдвигает эффективную частоту резонатора со = со —(X) к частоте падающего поля, и так происходит до тех пор, пока не будет достигнут резонанс, так что /т- 55 /у. Если же система находится на ветви с большим пропусканием и интенсивность падающего света уменьшается, то внутреннее поле уже является достаточно сильным для поддержания резонанса, что опять дает гистерезис. [c.247]

Чтобы завершить обсуждение стационарного режима, разъясним относительные преимущества абсорбционной и дисперсионной бистабильности. Прежде всего ясно, что дисперсионная оптическая бистабильность достигается легче в основном по двум причинам а) она не требует насыщения среды, что можно видеть из кубической модели (9.60) б) в случае абсорбционной оптической бистабильности трудно поддерживать резонанс между падающим светом и атомами в течение такого времени, за которое система успеет достигнуть стационарного состояния, из-за дрожания лазерной частоты. [c.247]

Из рис. 9.7 видно, как результаты приближаются к кривой (9.48) в пределе (9.44). Участки кривых с отрицательным наклоном неустойчивы, так что возникают петли гистерезиса. Кривая е на рис. 9.7, а построена по формуле (9.48) при С = 50, Д = 0 = О (чисто абсорбционный случай) кривая е на рис. 9.7, б построена по формуле (9.48) при С = 50, Д = 10, 0 = 2,25 (дисперсионный случай). На обоих рис. 9.7, а н б кривыми а, Ь, с, й представлено точное решение уравнений (9.39) А (9.42) при разных значениях aL и пропускания, выбранных таким образом, чтобы отношение С = аЫ 2Т) было постоянным и равнялось 50. При больших значениях аЬ и Т, как на кривой а, бистабильность отсутствует, а при уменьшении а1 и Т бистабильное поведение усиливается. При этом мы подходим все ближе к результату (9.48) ( среднее поле ), который оказывается хорошим приближением уже при aL I. При фиксированных С и Г кривая среднего поля дает более точное приближение в дисперсионном случае (рис. 9.7, б), чем в абсорбционном (рис. 9.7, а). Это объясняется тем, что в дисперсионном случае поглощение уменьшаете и изменения амплитуды поля в пространстве даже при больших aL оказываются не очень сильными. В следующих двух подразделах мы проанализируем уравнение состояния в приближении среднего поля (9.48), которое выражает интенсивность падающего света через интенсивность прошедшего. Оно зависит от трех параметров параметра кооперативности С, атомной расстройки Д и расстрой- [c.242]

Итак, если в однородно уширенной двухуровневой системе при 0 = 0 невозможна абсорбционная бистабильность, то дисперсионная бистабильность невозможна ни при каких А и 0. Это утверждение не относится к неоднородно уширенным системам (7 < оо). При фиксированных А, 0 и неоднородном времени релаксации мы можем получить бистабильность, если величина С превышает некоторое значение Смин, зависящее от А, 0 и Т . Величина Смии резко возрастает с ростом Существенно [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...