Суперсимметрия

Предлагаются и исследуются разного рода высшие симметрии, более общие и соответственно более нарушенные, чем SUg. Развивается теория суперсимметрий, в которых в единый мультиплет объединяются частицы целых и полуцелых спинов. Несмотря на огромные усилия, полученные до сих пор физические результаты в этих направлениях носят предварительный характер. [c.363]

Весьма обещающее направление развития совр. КТП связано с суперсимметрией, т. е. с симметрией [c.307]

Известны также А. суперконформного тока в суперсимметрии см. [3]), конформная А, в конформной теории гравитации [4] и квантовой теории струны [5] и др, [c.88]

Ко второму классу относятся менее универсальные принципы П., характеризующие отд. типы взаимодействий. Таковы И. относительно калибровочных преобразований, унитарной симметрии, цветовой симметрии такова И. эл.-магн. и сильного взаимодейств1П1 относительно обращения времени и пространственной инверсии-, в теории элементарных частиц кажется перспективным выдел(сиие спец. типа взаимодействий, обладающего И. относительно преобразований суперсимметрии, и т. д. [c.137]

Успехи физики элементарных частиц при больших энергиях позволи.ли приступить к исследованию процессов, имевших место в самои начале расширения Вселенной, Согласно теории, при r>10i К вещество состояло в основном из кварков. При 10 К вещество содержало большое кол-во нромож точных бозонов — частиц, осуществляющих единое злектросла-бое взаимодействие.. При ещё больших темн-рах (7 10- Ii) происходили процессы, к-рые, вероятно, обусловили само существование вещества в сегодняшней Вселенной. При Г>10 К во Вселенной имелось большое число очень массивных т. п. X- и Y-бозонов, осуществляющих единое сильное и электрослабое взаимодействие (СдЧ. Великое объединение, Суперсимметрия). С участием этих частиц кварки могут превращаться в лептоны и обратно, В это время кол-во частиц и античастиц каждого сорта было, вероятно, совершенно одинаковым. Когда те.мп-ра расширяющейся Вселенной стала ниже 10 К, X- и Y-бозоны и их античастицы начали распадаться, причём их распад происходил по-разному. В результате распада образовалось несколько больше частиц, чем античастиц. Это привело в конце концов к тому, что во Вселенной при Т 10 К возник небольшой избыток ( 10 ) барионов над антибарионами. Этот избыток барионов и привёл к существованию небольшой примеси обычного вещества в море лёгких частиц (при jT<10 К), и из этого вещества сформировались позднее все небесные тела. [c.479]

В рамках суперсимметричного обобщения теории (см. Суперсимметрия) предложена модель с дублетным М. (/ , = Va) [7]. В этом случае М. является суперсимметричным партнёром нейтрино. Майоронные v-распад и двойной бета-распад происходят с испусканием одновременно двух М., напр. [c.29]

Класс новых взаимодействий возникает в связи с дальнейшим развитием идеи объединения частиц и взаимодействий. В суперсимметричных моделях у Н. появляются связи типа ( /]/2)у еИ, g/2)vse Z, где е, ЗУ, W, 7, — соответственно суперсимметричные скалярные партнёры электрона и Н. (т. н. сэлектровы и снейт-рино) и суперсимметричные спинорные партнёры W-и 7-бозонов (т. н. вино и зиво см. Суперсимметрия). [c.265]

Для теорий, обладающих суперсимметрией, независимыми переменны ш при выводе Н. т. будут наряду с X и антикоммутирующие координаты 6а (а — спинорный индекс). Это приводит к обобщению фундам. сохраняющихся величин, а также к появлению новых со-храняющи.хся величин спин-векторных токов и соответствующих им суперзарядов, образующих представление супералгебры Пуанкаре. [c.341]

В КТП существует теоретич. возможность расширения пространственно-временнбго континуума за счёт включения дополнительных веществ, антикоммути-руюпщх координат, при этом группа Пуанкаре расширяется до группы простой (JV = 1) или расширенной (1 < W < 8) суперсимметрии (см. Суперсимметрия,. Суперграеитация), Однако неясно, реализуется ли в природе эта возможность. [c.154]

С = (Зе1С ). Имеет смысл также рассматривать пространство-время произвольной топологии. Такие теории лучше всего изучены в случае = 2, они играют значит, роль в совр. теории струн (см. Струп теория). Для струнных приложений представляют также интерес С.-м., в к-рых М не являются многообразиями, а могут иметь разл. рода сингулярности, при этом действие должно быть доопределено в сингулярных точках. Во-вторых, при нек-рых значениях (напр., d = 1, 2) можно рассматривать суперсимметричные (см. Суперсимметрия) С.-м.. в к-рых х заменяются на координаты х , 6 в суперпространстве (О — нечётная коорди- [c.493]

СПОНТАННОЕ НАРУШЕНИЕ СУПЕРСИММЕТРИИ — осуществляется в ситуациях, когда гамильтони- [c.653]

Т ния) преобразования (3) не образуют труппу. Коммутатор двух таких преобразований в применении к гравитино даёт не только локализованные пред. разования группы Пуанкаре, группы Лоренца и суперсимметрии, но также и лишние члены, пропорциональные ур-1 ям движения для гравитино и соответственно обращающиеся в ноль при соблюдении этих ур-ний. Это означае , что вид преобразований (3) будет модифицироваться при нключении взаимодействий с материальными тцш. калибровочными полями и будет зависеть от этих взаимодействий. [c.20]

Из его вида следует, что на массовой поверхности в отсутствие материальных полей вспомогат. поля обращаются в нуль. Преобразование локальной суперсимметрии для тетрады (За) не модифицируется, а для поля гравитино (36) приобретает дополнит, члены со вспомогат. полями [c.20]

Общие преобразования координат хЧ даются первым членом разложения по 9f, суперпараметра 0l), локальная суперсимметрия — нервы.м членом разложения суперпараметра 0,J локальным преобразованиям Лоренца отвечает линейный по 0(. член этого разложения. Остальные члены разложений и X либо соответствуют локальной конформной суперсимметрии [7, 11 ] и обращаются в нуль в силу условия (5 ), либо описывают чисто калибровочные степени свободы. [c.20]

После такой фиксации калибровки остаётся калибровочная свобода, соответствующая общим преобразованиям координат в х-пространстве,. токальной суперсимметрии и локальной группе Лоренца. [c.20]

Компенсаторы. Действие (7) удобно трактовать след, образом. Если исходить из конформной С,, к-рая содержит ещё одну локальную суперсимметрию, а также локальные масштабную и уз-симметрии, то березиниан Е сам по себе не может быть лагранжевой плотностью, он имеет неподходящий конформный вес. Чтобы компенсировать этот вес, вводят т. н. компенсаторы. Для мин. набора полей компенсатором служит киральное (левое) суперполе [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...