Уравнение Бесселя излучения

Дифрагированное поле вне диэлектрика снова представляется в форме разложения по функциям Ханкеля второго рода. Отсутствие других цилиндрических функций следует из условия излучения. Полное поле при г > а имеет вид (5.10). Поле внутри диэлектрика ищется в виде разложения по функциям Бесселя, так как эта функция — единственное решение уравнения (5.436), которое остается конечным при г = 0. Аргументом этих [c.54]

Для решения этого уравнения можно использовать таблицы интегралов от функции Бесселя, приведенные, например, в работе [51]. Первый корень этого уравнения равен 1,713. Поэтому максимальное значение сопротивления излучения достигается при а = 0,27Х. Появление этого максимума объясняется тем, что при больших М область между соседними излучателями превращается в узкий клин конечной длины, имеющий некоторую аналогию с отрезком волновода, открытого с одной стороны. Так же, как и для отрезка волновода, излучение из узкой клиновидной области должно носить резонансный характер. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...